Розглянемо ланцюг, що містить у собі котушку індуктивності, і припустимо, що активний опір ланцюга, включаючи провід котушки, настільки мало, що їх можна знехтувати. У цьому випадку підключення котушки до джерела постійного струму викликало його коротке замикання, при якому, як відомо, сила струму в ланцюгу виявилася б дуже великою.

Інша справа, коли котушка приєднана до джерела змінного струму. Короткого замикання у разі немає. Це говорить про те. що котушка індуктивності чинить опір змінному струму, що проходить по ній..

Який характер цього опору та чим він обумовлюється?

Щоб відповісти на це питання, згадаємо . Будь-яка зміна струму в котушці викликає появу в ній ЕРС самоіндукції, що перешкоджає зміні струму. Величина ЕРС самоіндукції прямо пропорційна та швидкості зміни струму в ній. Але оскільки постійно змінюється, то безперервно виникає в котушці ЕРС самоіндукції створює опір змінному струму.

Для з'ясування процесів, що відбуваються з котушкою індуктивності, звернемося до графіка. На малюнку 1 побудовані криві лінії, що характеризують відповідно тик в ланцюзі, напруга на котушці і ЕРС самоіндукції, що виникає в ній. Переконаємося в правильності вироблених на малюнку побудов.

З моменту t = 0, тобто з початкового моменту спостереження за струмом, він почав швидко зростати, але з наближенням до свого максимального значення швидкість наростання струму зменшувалася. У момент, коли струм досяг максимальної величини, швидкість його зміни на мить стала рівною нулю, тобто припинилася зміна струму. Потім струм почав спочатку повільно, а потім швидко зменшуватися і після закінчення другої чверті періоду зменшився до нуля. Швидкість зміни струму за цю чверть періоду, зростаючи від куля, досягла найбільшої величини тоді, коли струм стане рівним нулю.

Рисунок 2. Характер змін струму у часі залежно від величини струму

З побудов малюнку 2 видно, що з переході кривої струму через вісь часу збільшення струму за невеликий відрізок часу t більше, ніж за той самий відрізок часу, коли крива струму досягає своєї вершини.

Отже, швидкість зміни струму зменшується в міру збільшення струму і збільшується в міру його зменшення незалежно від напрямку струму в ланцюзі.

Очевидно, і ЕРС самоіндукції в котушці має бути найбільшою тоді, коли швидкість зміни струму найбільша і зменшуватися до нуля, коли припиняється його зміна. Справді, на графіку крива ЕРС самоіндукції e L за першу чверть періоду, починаючи від максимального значення, впала до нуля (див. рис. 1).

Протягом наступної чверті періоду струм від максимального значення зменшувався до нуля, проте швидкість його зміни поступово зростала і була найбільшою в момент, коли струм став нульовим. Відповідно і ЕРС самоіндукції за час цієї чверті періоду, з'явившись знову в котушці, поступово зростала і виявилася максимальною на момент, коли струм став рівним нулю.

Однак напрямок ЕРС самоіндукції змінила на зворотне, так як зростання струму в першій чверті періоду змінилося в другій чверті його спаданням.

Продовживши далі побудову кривої ЕРС самоіндукції, ми переконуємось у тому, що за період зміни струму в котушці та ЕРС самоіндукції здійснить у ній повний період своєї зміни. Напрямок її визначається: при зростанні струму ЕРС самоіндукції буде спрямована проти струму (перша та третя чверті періоду), а при зменшенні струму, навпаки, збігатися з ним у напрямку (друга та четверта чверті періоду).

Таким чином, ЕРС самоіндукції, що викликається самим змінним струмом, перешкоджає його зростанню і, навпаки, підтримує його при спаданні.

Звернемося тепер до графіка напруги на котушці (див. рис. 1). На цьому графіку синусоїда напруги на затискачах котушки зображена рівною та протилежною синусоїді ЕРС самоіндукції. Отже, напруга на затискачах котушки будь-якої миті часу і протилежно ЕРС самоіндукції, що у ній. Напруга це створюється генератором змінного струму і йде на те, щоб погасити дію в ланцюзі ЕРС самоіндукції.

Таким чином, у котушці індуктивності, включеної в ланцюг змінного струму, створюється опір проходження струму.Але оскільки такий опір викликається зрештою індуктивністю котушки, то й називається воно індуктивним опором.

Індуктивний опір позначається через XL і вимірюється, як і активний опір, в омах.

Індуктивне опір ланцюга тим більше, що більше , що живить ланцюг, і що більше індуктивність ланцюга. Отже, індуктивний опір ланцюга прямо пропорційно частоті струму та індуктивності ланцюга; визначається воно за формулою XL = ω L, де ω - кругова частота, яка визначається твором 2π f . - індуктивність ланцюга в гн.

Для ланцюга змінного струму, що містить індуктивний опір, звучить так: величина струму прямо пропорційна напрузі і обернено пропорційна індуктивному опору ланцюга, Т. е. I = U / X L , де I і U – діючі значення струму та напруги, а X L – індуктивний опір ланцюга.

Розглядаючи графіки зміни струму в котушці. ЕРС самоіндукції та напруги на її затисках, ми звернули увагу на те, що зміна цих елічин не збігається за часом. Інакше кажучи, синусоїди струму, напруги і ЕРС самоіндукції виявилися для ланцюга, що розглядається нами, зрушеними за часом одна щодо іншої. У техніці змінних струмів таке явище прийнято називати зсувом фаз.

Якщо ж дві змінні величини змінюються по тому самому закону (у нашому випадку за синусоїдальним) з однаковими періодами, одночасно досягають свого максимального значення як у прямому, так і в зворотному напрямку, а також одночасно зменшуються до нуля, то такі змінні величини мають однакові фази або, як то кажуть, збігаються по фазі.

Як приклад на малюнку 3 наведені збігаються по фазі криві зміни струму та напруги. Такий збіг фаз ми завжди спостерігаємо в ланцюзі змінного струму, що складається тільки з активного опору.

У тому випадку, коли ланцюг містить індуктивний опір, фази струму та напруги, як це видно з рис. 1 не збігаються, тобто є зсув фаз між цими змінними величинами. Крива струму у разі відстає від кривої напруги на чверть періоду.

Отже, при включенні котушки індуктивності в ланцюг змінного струму в ланцюзі з'являється зсув фаз між струмом і напругою, причому відстає струм по фазі від напруги на чверть періоду. Це означає, що максимум струму настає через чверть періоду після настання максимуму напруги.

ЕРС самоіндукції знаходиться в протифазі з напругою на котушці, відстаючи, у свою чергу, від струму на чверть періоду. При цьому період зміни струму, напруги, а також ЕРС самоіндукції не змінюється і залишається рівним періоду зміни напруги генератора, що живить ланцюг. Зберігається також синусоїдальний характер зміни цих величин.

Коли ланцюг не містить активного опору (ми умовно вважаємо його рівним нулю), а складається лише з індуктивного опору котушки, енергія джерела струму витрачається не на нагрівання проводів, а тільки на створення ЕРС самоіндукції, тобто вона перетворюється на енергію магнітного поля . Однак змінний струм безперервно змінюється як за величиною, так і за напрямом, а отже, і котушки безперервно змінюється в такт зі зміною струму. У першу чверть періоду, коли струм зростає, ланцюг отримує енергію джерела струму і запасає їх у магнітному полі котушки. Але як тільки струм, досягнувши свого максимуму, починає зменшуватися, він підтримується за рахунок енергії, запасеної в магнітному полі котушки за допомогою ЕРС самоіндукції.

Таким чином, джерело струму, віддавши протягом першої чверті періоду частину своєї енергії в ланцюг, протягом другої чверті отримує її назад від котушки, що виконує роль своєрідного джерела струму.Інакше кажучи, ланцюг змінного струму, що містить лише індуктивний опір, не споживає енергії: у разі відбувається коливання енергії між джерелом і ланцюгом. Активний опір, навпаки, поглинає в собі всю енергію, повідомлену йому джерелом струму.

Говорять, що котушка індуктивності, на противагу омічному опору, не активна по відношенню до джерела змінного струму, тобто реактивна. Тому індуктивний опір котушки називають також реактивним опором.

Індуктивність у ланцюгу змінного струму впливатиме на силу змінного струму. Перевіримо це на такому досвіді.

Візьмемо два джерела живлення. Один із них нехай буде джерелом постійної напруги, а другий – змінної. Причому підберемо джерела так, щоб постійне значення напруги дорівнювало чинному значенню змінної напруги. Підключимо до них за допомогою перемикача ланцюг, що складається з лампочки та котушки індуктивності.

Причому лампочка та котушка підключені послідовно. Перемикач включимо так, щоб при одному положенні ланцюг живився від джерела постійного струму, а при іншому – джерела змінного струму.

При включенні живлення від джерела постійного струму лампочка світиться дуже яскраво. Якщо підключити ланцюг до джерела струму зі змінною напругою, лампочка горітиме, але помітно слабше. Можемо зробити висновок, що значення сили струму при змінному струмі менше, ніж сила струму при постійному джерелі.

Індуктивність котушки

Це можна пояснити з допомогою явища самоіндукції. ЕРС самоіндукції котушки буде досить великим, і перешкоджатиме наростанню сили струму, тому своє максимальне значення сила струму досягне лише через деякий час. Якщо напруга швидко змінюватиметься, то сила струму не встигатиме досягти свого максимального значення.

Можна зробити висновок, що індуктивність котушки обмежуватиме максимальне значення сили струму. Чим більша індуктивність котушки та частота зміни напруги, тим менше буде максимальне значення сили струму.

Розглянемо ланцюг, у якому є лише котушка індуктивності. При цьому значення опору котушки та з'єднувальних проводів дуже мало.

З'ясуємо, як будуть пов'язані напруга на котушці з ЕРС самоіндукції у ній. При опорі котушки рівному нулю, напруженість електричного поля всередині провідника теж дорівнюватиме нулю. Рівність нулю напруженості можлива.

Напруженості електричного поля створюваного зарядами Eк відповідатиме така сама по модулю і протилежно спрямована напруженість вихрового електричного поля, яке з'явиться внаслідок зміни магнітного поля.

Отже, ЕРС самоіндукції ei дорівнюватиме модулю і протилежна за знаком питомої роботи кулонівського поля.

Отже:

Сила струму змінюватиметься за гармонійним законом:

I = Im * sin (ω * t).

ЕРС самоіндукції дорівнюватиме:

Ei = -L*i' = -L*ω*im*cos(ω*t).

Отже, напруга дорівнюватиме:

U = L * ω * Im * cos (ω * t) = L * ω * Im * sin (ω * t + pi/2).

Звідси значення діючої напруги дорівнюватиме Um = L*ω*Im. Бачимо, що між коливаннями струму та напруги вийшла різниця фаз рівна pi/2.

Індуктивний опір

Отже, коливання сили струму відстають від коливання напруги pi/2. Це наочно наведено на наступному малюнку.

Індуктивність характеризує магнітні властивості ланцюга струму. Вона прямо пропорційна магнітному потоку і обернено пропорційна силі струму в контурі.

Електричний струм під час протікання контуром утворює магнітне поле. Індуктивністю називають здатність отримувати енергію від джерела струму та створювати з неї магнітне поле.

У разі підвищення струму на обмотці магнітне поле підвищується, а при зниженні зменшується. Котушкою називається гвинтова котушка у вигляді спіралі із ізольованого дроту, з індуктивністю, при малій ємності та опорі яка має одиницю виміру Гн (Генрі) і визначається за формулою:

L = Φ / I, де L- Індуктивність котушки, I- сила струму, Φ - Магнітний потік.

Котушка має деяку особливість. При подачі на неї постійної напруги, у ній утворюється напруга, протилежна за знаком, і триває дуже короткий проміжок часу. Це явище назвали ЕРС самоіндукції. ЕРС – це електрорушійна сила.

При розмиканні ланцюга напруга і ЕРС підсумовуються тому спочатку струм буде мати подвійну величину, а потім впаде до нуля. Час падіння струму залежить від величини індуктивності котушки.

Види котушок

Котушки можна розділити на типи:

З магнітним сердечником. Його матеріалом може бути сталь, феритовий осердя. Вони призначені збільшення величини індуктивності.

Без сердечника.Котушки намотуються у вигляді спіралі, на паперовій трубці. Застосовуються створення незначної індуктивності (до 5 мГн).

Найчастіше застосовують сердечники із пластин, виконаних з електротехнічної сталі, для зниження вихрових струмів, а також сердечники у вигляді феритових кілець різних розмірів (тороїдальні), що забезпечують створення значної індуктивності, на відміну від звичайних циліндричних сердечників.

Котушки зі значною величиною індуктивності виконують у вигляді трансформатора з металевим осердям. Від звичайного трансформатора вони відрізняються кількістю обмоток. У такій котушці є одна первинна обмотка, а вторинної ні.

Особливості

• При з'єднанні декількох котушок за паралельною схемою, необхідно стежити, щоб вони були розташовані на платі один від одного якнайдалі, щоб уникнути взаємного впливу котушок один на одного магнітними полями.
• Відстань між витками на тороїдальному сердечнику не впливає на властивості індуктивної котушки.
• Для створення найбільшої індуктивності витки на котушці необхідно намотувати впритул між собою.
• При використанні як осердя феритового циліндра з найбільшою індуктивністю буде центр.
• Чим менше число витків на котушках, тим нижче в них індуктивності.
• При послідовній схемі з'єднання котушок загальна індуктивність ланцюга складається з індуктивностей кожної котушки.

Місткість котушки

Витки обмотки котушки відокремлені один від одного діелектричним шаром, тому вони утворюють своєрідний конденсатор, що характеризується своєю ємністю. У котушках, що мають кілька шарів обмотки, ємність утворюється між шарами. В результаті, котушка має властивість не лише індуктивності, а й ємності.

Найчастіше ємність котушки негативно впливає на елементи електричної схеми. Тому ємності котушки позбавляються різними способами. Наприклад, каркас котушки виготовляють особливої ​​форми, витки намотують за спеціальною технологією. При намотуванні котушки виток до витка, її ємність також підвищується.

Коливальний контур

Якщо підключити конденсатор і котушку за схемою, зображеною малюнку, виходить контур коливань, який широко застосовується в радіотехнічних пристроях.

Якщо навести ЕРС у котушці або зарядити конденсатор, то в контурі відбуватимуться деякі коливальні процеси. При розряді конденсатор збуджує магнітне поле в котушці індуктивності. При виснаженні заряду конденсатора котушка повертає енергію знову в конденсатор, але з протилежним знаком, за допомогою ЕРС самоіндукції. Такий процес повторюється як електромагнітних синусоїдальних коливань.

Частота таких коливань є резонансною частотою, яка залежить від індуктивності котушки та ємності конденсатора. Коливальний контур, з'єднаний за паралельною схемою, має значний опір на частоті резонансу. Це дозволяє застосовувати його для вибірковості частоти в ланцюгах входу в радіоапаратурі, а також в підсилювачах частоти і схемах генераторів частоти.

При паралельній схемі з'єднання контуру коливань є два реактивні елементи, які мають різну силу реактивності. Застосування такого типу контуру дозволяє зробити висновок, що при паралельному з'єднанні елементів необхідно підсумовувати тільки їх провідність, а не опору. На частоті резонансу сума провідностей елементів контуру нульова, що дозволяє говорити про опір змінному струму нескінченності, що прагне.

За 1 період коливань дії контуру відбувається обмін енергією між котушкою та ємністю. У такому разі утворюється контурний струм, що значно перевищує величину струму у зовнішньому ланцюзі.

Індуктивність та конденсатор

Струмопровідні частини різних пристроїв можуть утворювати індуктивності. Такими частинами є запобіжники, струмовідвідні шини, сполучні висновки та інші аналогічні частини. Якщо додатково приєднати до конденсатора шини, то утворюється індуктивність, яка впливає працювати електричної ланцюга. Також, на працездатність ланцюга впливає ємність та опір.

Індуктивності, що утворюються на частоті резонансу, обчислюється за формулою:

C e = C / (1 - 4 Π 2f 2L C), де C e– це ємність конденсатора (ефективна), f- Частота току, L- Індуктивність котушки, З- дійсна ємність, П- число Пі".

Величина індуктивності повинна завжди враховуватися у схемах із силовими конденсаторами великої ємності. У схемах із імпульсними конденсаторами важливим чинником є ​​значення власної індуктивності. Розряд таких конденсаторів відбувається на індуктивні контури, що поділяються на види:

• Коливальні.
• Аперіодичні.

У конденсаторі індуктивність залежить від виду з'єднання елементів у схемі. При паралельній схемі це значення складається з індуктивності елементів схеми. Для зниження індуктивності електричного пристрою, необхідно струмопровідні частини конденсатора розташувати таким чином, щоб магнітні потоки компенсувалися, тобто, провідники з одним напрямком струму мають якнайдалі один від одного, а з протилежним напрямком - поруч один з одним.

При зближенні струмопровідних частин та зменшенні діелектричного шару можна досягти зниження індуктивності секції конденсатора. Це досягається за допомогою розподілу однієї секції на кілька невеликих ємностей.

Індуктивністю називається ідеалізований елемент електричного кола, у якому відбувається запасання енергії магнітного поля. Запасання енергії електричного поля чи перетворення електричної енергії на інші види енергії у ній немає.

Найбільш близьким до ідеалізованого елемента – індуктивності – є реальний елемент електричного кола – індуктивна котушка.

На відміну від індуктивності в індуктивній котушці мають місце також запас енергії електричного поля і перетворення електричної енергії в інші види енергії, зокрема в теплову.

Кількісно здатність реального та ідеалізованого елементів електричного кола запасати енергію магнітного поля характеризується параметром, званим індуктивністю.

Таким чином, термін «індуктивність» застосовується як назва ідеалізованого елемента електричного ланцюга, як назва параметра, що кількісно характеризує властивості цього елемента, і як назва основного параметра індуктивної котушки.

Зв'язок між напругою і струмом в індуктивній котушці визначається законом електромагнітної індукції, з якого випливає, що при зміні магнітного потоку, що пронизує індуктивну котушку, в ній наводиться електрорушійна сила е, пропорційна швидкості зміни потокозчеплення котушки ψ і спрямована таким чином, щоб перешкодити зміні магнітного потоку:

Чим вища індуктивність провідника , тим більше буде магнітне поле при тому самому значенні електричного струму. Фізично індуктивність в електричному ланцюзі - це котушка, що складається з пасивного (діелектрика) або активного (феромагнітний матеріал, залізо) сердечника і намотаного на нього електричного дроту.

Якщо струм змінює свою величину в часі, тобто є не постійним, а змінним, то в індуктивному контурі змінюється магнітне поле, внаслідок чого виникає ЕРС (електрорушійна сила) самоіндукції. Ця ЕРС як і електричне напруга вимірюється у вольтах (В).

Одиницею виміру індуктивності є Гн (генрі). Вона названа на честь Джозефа Генрі – американського вченого, котрий відкрив явище самоіндукції. Вважається, що контур (котушка індуктивності) має величину 1 Гн, якщо при зміні струму 1 А (ампер) за одну секунду в ньому виникає ЕРС величиною 1 В (вольт). Позначається індуктивність буквою L, на честь Еміля Християновича Ленца-знаменитого російського фізика. Термін «індуктивність» було запропоновано Олівером Хевісайдом – англійським вченим-самоуком у 1886 році.

Властивості індуктивності

• Індуктивність завжди позитивна.
• Індуктивність залежить тільки від геометричних розмірів контуру та магнітних властивостей середовища (сердечника).

Котушка індуктивності

Котушка індуктивності – електронний компонент, що є гвинтову чи спіральну конструкцію, виконану із застосуванням ізольованого провідника. Основною властивістю котушки індуктивності, як відомо з назви - індуктивність. Індуктивність – це властивість перетворити енергію електричного струму на енергію магнітного поля. Розмір індуктивності для циліндричної або кільцевої котушки дорівнює

Де ψ - потокозчеплення, µ 0 = 4π * 10 -7 - Постійна магнітна, N - кількість витків, S - площа поперечного перерізу котушки.

Також котушці індуктивності притаманні такі властивості як невелика ємність і мале активне опір, а ідеальна котушка взагалі їх позбавлена. Застосування цього електронного компонента відзначається практично повсюдно в електротехнічних пристроях.

Цілі застосування різні:

• придушення перешкод в електричному ланцюзі;
• згладжування рівня пульсацій;
• накопичення енергетичного потенціалу;
• обмеження струмів змінної частоти;
• побудова резонансних коливальних контурів;
• фільтрація частот у ланцюгах проходження електричного сигналу;
• формування галузі магнітного поля;
• побудова ліній затримок, датчиків тощо.

Застосування в техніці

Котушки індуктивності застосовуються:

За великим рахунком, у всіх генераторах електричного струму будь-якого типу, так само як і в електродвигунах, їх обмотки є котушки індуктивності. Наслідуючи традиції стародавніх зображення плоскої Землі, що стоїть на трьох слонах або китах, сьогодні ми могли б з великою підставою стверджувати, що життя на Землі спочиває на котушці індуктивності.

– це якість роботи котушки у ланцюгах змінного струму. Добротність котушки індуктивності визначають як відношення її індуктивного опору до активного опору. Грубо кажучи, індуктивний опір– це опір котушки змінному струму, а активний опір– це опір котушки постійному струму та опір, зумовлений втратами електричної потужності в каркасі, сердечнику, екрані та ізоляції котушки. Чим менший активний опір, тим вище добротність котушки та її якість. Таким чином, можна сказати, що чим вища добротність, тим менше втрати енергії в котушці індуктивності.

Індуктивний опір визначається формулою:

X L = ωL = 2πfL

Де ω = 2?f - кругова частота (f - частота, Гц); L - індуктивність котушки, Гн.

Добротність котушки індуктивності визначається формулою:

Q = X L / R = ωL / R = 2πfL / R

Де R - Активний опір котушки індуктивності, Ом.

Енергія магнітного поля струму

Навколо провідника зі струмом існує магнітне поле, яке має енергію. Звідки вона береться? Джерело струму, включений до ел. ланцюг, має запас енергії. У момент замикання ел. ланцюга джерело струму витрачає частину своєї енергії на подолання дії ЕРС самоіндукції. Ця частина енергії, яка називається власною енергією струму, і йде на утворення магнітного поля. Енергія магнітного поля дорівнює власної енергії струму.
Власна енергія струму чисельно дорівнює роботі, яку має здійснити джерело струму для подолання ЕРС самоіндукції, щоб створити струм у ланцюзі.

Енергія магнітного поля, створеного струмом, прямо пропорційна квадрату сили струму. Куди зникає енергія магнітного поля після припинення струму? - Виділяється (при розмиканні ланцюга з досить великою силою струму можливе виникнення іскри або дуги).

Дуже важливе практичне значення має один окремий випадок, що отримав назву самоіндукції. Так, коли індукційна котушка утворює струм, одночасно з ним виникає і магнітний потік, який росте зі збільшенням струму. Зі зміною магнітного потоку котушка індукує величина якої пропорційна зміні швидкості магнітного потоку.

Оскільки у разі провідник індукує електрорушійну силу у собі, це явище називається самоіндукцією. в електричних ланцюгах іноді порівнюють із проявом інертності у механіці.

Електрорушійна сила, індуктована в індукційній котушці під впливом зміни її власного магнітного потоку, називається електрорушійною силою самоіндукції.

Відповідно до закону Ленца, у час зростання магнітного потоку, принизивающего витки котушки, ЕРС самоіндукції в котушці спрямована проти включеного у цю ланцюг, і протидіє зростанню струму в ланцюга котушки.

Коли струм у котушці досягає постійної величини, припиняє зміну, і ЕРС самоіндукції в котушці стає нульовою.
При самоіндукції, як і за будь-якому процесі електромагнітної індукції, індуктована електрорушійна сила пропорційна швидкості, з якою магнітний потік, зчеплений з контуром, яким тече струм, змінюється. Величина магнітного потоку за відсутності в котушці заліза пропорційна швидкості, з якої змінюється струм (∆I/∆t), що створює цей потік.

Таким чином, величина електрорушійної сили самоіндукції, що виникає у провіднику, пропорційна швидкості, з якою змінюється струм у ньому.
Якщо брати провідники різної форми, то виявиться, що маючи однакову швидкість зміни струму, електрорушійні сили самоіндукції, що виникають у них, будуть різними.

Так, якщо взяти котушку, а потім розтягнути в один виток, то при однаковій швидкості, з якою відбувається зміна струму, ЕРС самоіндукції котушки буде більшою. Це пов'язано з тим, що кожна силова лінія, принизуючи витки котушки, зчепляється з нею більше разів, ніж з одним витком.

Величина, що характеризує зв'язок між швидкістю, з якою струм змінюється в ланцюгу, і що виникає при цьому ЕРС самоіндукції - індуктивність ланцюга.

Позначимо індуктивність котушки літерою L; тоді залежність величини електрорушійної сили самоіндукції від швидкості, з якою відбувається зміна струму, можна виразити такою формулою:

E = - L (∆I/∆t)

од. L = (од. E ˖ од. t) / (од. I)

Вважаючи, що у цій формулі ∆t = 1 сек, ∆I = 1 амперу та Е = 1 вольту, отримаємо:

од. L = 1 (у сек/а)

Таку одиницю називають генрі (Гн).

Отже,

1 Гн = 1 (в сек/а)

Отже, генрі - це індуктивність котушки, у якій зміна струму на 1 ампер на секунду збуджує електрорушійну силу самоіндукції, що дорівнює 1 вольту.
Для вимірювання малих індуктивностей застосовуються тисячні частки генрі – мілігенрі (мГн) та мільйонні частки генрі – мікрогенрі (мкГн).

Крім того, часто застосовується й інша одиниця – сантиметр індуктивності, причому 1 мкГн = 1000 см індуктивності.

Таким чином,

1 Гн = 1000 мГн = 1000000 мкГн = 1000000000 см

Індуктивність котушки залежить від її числа витків, форми і розмірів. Чим більше число витків у котушці самоіндукції, тим більша її індуктивність.

Також, самоіндукція, індуктивність котушки значно збільшується при внесенні всередину її осердя із заліза або будь-якого іншого магнітного матеріалу.
Велику індуктивність мають обмотки електромагнітів у генераторів і двигунів, в момент розмикання ланцюга, коли швидкість зміни електричного струму (∆I/∆t) дуже велика, у цих обмотках може виникнути велика ЕРС самоіндукції, яка, якщо не вжити відповідних заходів, призведе до пробою. ізоляції обмоток.