Ang isang oscillatory circuit ay isang simpleng electrical circuit na binubuo ng isang inductor at isang kapasitor. Sa naturang circuit, ang mga pagbabago sa kasalukuyang o boltahe ay maaaring mangyari. Ang resonant frequency ng naturang oscillations ay tinutukoy ng Thomson's formula.

Ang ganitong uri ng LC oscillatory circuit (OC) ay ang pinakasimpleng halimbawa ng isang resonant oscillatory circuit. Binubuo ng isang serye na konektado sa inductor at kapasitor. Kapag ang alternating current ay dumadaloy sa naturang circuit, ang halaga nito ay tinutukoy ng: I = U / X Σ, Saan X Σ- ang kabuuan ng mga reactance ng inductor at capacitance.

Hayaan akong ipaalala sa iyo na ang reactance ng capacitance at inductance ay depende sa frequency frequency ng kanilang mga formula:

Malinaw na nakikita mula sa mga formula na habang tumataas ang dalas, tumataas ang inductance reactance. Hindi tulad ng isang coil, bumababa ang reactance ng isang kapasitor habang tumataas ang dalas. Ang figure sa ibaba ay nagpapakita ng mga graphical na dependences ng reactance ng inductor XL at mga lalagyan X C mula sa cyclic frequency omega ω , at ang dependence graph ω mula sa kanilang algebraic sum X Σ. Ipinapakita ng graph ang frequency dependence ng kabuuang reactance ng isang series oscillating circuit na binubuo ng isang capacitor at inductance.

Ang graph ay malinaw na nagpapakita na sa isang tiyak na dalas ω=ω р, ang mga reactance ng inductance at capacitance ay pareho sa halaga, ngunit kabaligtaran sa sign, at ang kabuuang pagtutol ng circuit ay zero. Sa dalas na ito, ang pinakamataas na posibleng kasalukuyang ay dadaloy sa circuit, na limitado lamang sa pamamagitan ng ohmic na pagkalugi sa inductance (ibig sabihin, ang aktibong paglaban ng coil) at ang panloob na aktibong paglaban ng kasalukuyang pinagmulan. Ang dalas kung saan nangyayari ang hindi pangkaraniwang bagay na ito ay tinatawag na dalas ng resonance. Bilang karagdagan, ang sumusunod na konklusyon ay maaaring makuha mula sa graph: sa mga frequency sa ibaba ng resonant frequency, ang reactance ng isang serye CC ay may capacitive factor, at sa mas mataas na frequency ito ay inductive sa kalikasan. Ang resonant frequency ay matatagpuan gamit ang Thomson's formula, na madaling makuha mula sa mga formula ng reactances ng parehong mga bahagi ng CC, equating kanilang reactances:

Sa figure sa ibaba, ipinapakita namin ang katumbas na circuit ng isang series resonant circuit na isinasaalang-alang ang mga aktibong pagkawala ng ohmic R, na may perpektong harmonic boltahe kasalukuyang pinagmumulan na may isang tiyak na amplitude U. Ang impedance, o tinatawag ding impedance ng circuit, ay kinakalkula: Z = √(R 2 +X Σ 2), Saan X Σ = ω L-1/ωC. Sa dalas ng resonance, kapag ang parehong reactances X L = ωL At X C = 1/ωС pantay sa modulus, X Σ ay may posibilidad na zero at aktibo lamang sa kalikasan, at ang kasalukuyang sa circuit ay kinakalkula ng ratio ng boltahe amplitude ng kasalukuyang pinagmumulan sa paglaban ng pagkawala ayon sa batas ng Ohm: I=U/R. Sa kasong ito, ang parehong halaga ng boltahe ay bumababa sa coil at sa lalagyan, kung saan mayroong isang supply ng mga reaktibong bahagi ng enerhiya, i.e. U L = U C = IX L = IX C.

Sa anumang dalas maliban sa resonant, ang mga boltahe sa inductance at capacitance ay iba - depende sila sa amplitude ng kasalukuyang sa circuit at ang mga rating ng mga module ng reactance XL At X C Samakatuwid, ang resonance sa isang serye ng oscillatory circuit ay tinatawag boltahe resonance.

Napakahalaga ng mga katangian ng CC ay ang wave impedance nito ρ at quality factor QC Q. Impedance ng alon ρ kalkulahin ang reactance value ng parehong bahagi (L,C) sa resonant frequency: ρ = X L = X C sa ω =ω р. Maaaring kalkulahin ang katangian ng impedance gamit ang sumusunod na formula: ρ = √(L/C). Katangiang impedance ρ itinuturing na isang quantitative measure ng enerhiya na nakaimbak ng mga reaktibong bahagi ng isang circuit - W L = (LI 2)/2 At W C =(CU 2)/2. Ang ratio ng enerhiya na nakaimbak ng mga reaktibong elemento ng CC sa enerhiya ng resistive na pagkalugi sa loob ng isang panahon ay tinatawag na quality factor. Q KK. Quality factor ng oscillatory circuit- isang dami na tumutukoy sa amplitude at lapad ng katangian ng amplitude-frequency ng resonance at nagpapahiwatig kung gaano karaming beses ang nakaimbak na enerhiya sa spacecraft ay mas malaki kaysa sa pagkawala ng enerhiya sa isang panahon ng oscillation. Ang kadahilanan ng kalidad ay isinasaalang-alang din ang aktibong pagtutol R. Para sa isang seryeng QC sa mga RLC circuit, kung saan ang lahat ng tatlong passive na bahagi ay konektado sa serye, ang kadahilanan ng kalidad ay kinakalkula ng expression:

saan R, L At C- paglaban, inductance at capacitance ng resonant circuit KK.

Ang kapalit ng salik ng kalidad d = 1/Q tinawag itong KK damping ng mga physicist. Upang matukoy ang kadahilanan ng kalidad, karaniwang ginagamit ang expression Q = ρ/R, Saan R- paglaban ng ohmic na pagkalugi ng CC, na nagpapakilala sa kapangyarihan ng aktibong pagkalugi ng CC P = I 2 R. Ang kadahilanan ng kalidad ng karamihan sa mga oscillatory circuit ay nag-iiba mula sa ilang mga yunit hanggang daan-daang at mas mataas. Ang kadahilanan ng kalidad ng naturang mga oscillatory system bilang piezoelectric o maaaring ilang libo o higit pa.

Ang mga katangian ng dalas ng CC ay karaniwang tinatasa gamit ang frequency response, habang ang mga circuit mismo ay itinuturing na apat na terminal na network. Ang mga figure sa ibaba ay nagpapakita ng elementarya na quadripole network na naglalaman ng sequential CC at frequency response ng mga circuit na ito. Ang X-axis ng mga graph ay nagpapakita ng boltahe transfer coefficient ng circuit K, o ang ratio ng output boltahe sa input.

Para sa mga passive circuit (nang walang nagpapalakas ng mga elemento at pinagmumulan ng enerhiya), ang halaga SA hindi kailanman mas mataas sa isa. Ang AC resistance ay magiging minimal sa resonant frequency. Pagkatapos ang transmission coefficient ay may posibilidad na pagkakaisa. Sa mga frequency maliban sa resonant, ang AC resistance sa alternating current ay mataas at ang transmission coefficient ay magiging malapit sa zero value.

Sa resonance, ang input signal source ay halos naka-short-circuited ng mababang resistensya KK, kaya ang transmission coefficient ay bumaba sa halos zero. Sa kabaligtaran, sa mga frequency ng input na mas malayo sa resonant, ang coefficient ay may posibilidad na pagkakaisa. Ang pag-aari ng CC na baguhin ang transmission coefficient sa mga frequency na malapit sa mga resonant ay malawakang ginagamit sa amateur radio practice, kapag kinakailangan na pumili ng signal na may kinakailangang frequency mula sa maraming katulad, ngunit sa iba't ibang mga frequency. Kaya, sa anumang radio receiver, gamit ang CC, ang pag-tune ay isinasagawa sa dalas ng nais na istasyon ng radyo. Ang katangian ng pagpili lamang ng isa mula sa maraming frequency ay tinatawag na selectivity. Sa kasong ito, ang intensity ng pagbabago sa transmission coefficient kapag inaayos ang dalas ng impluwensya mula sa resonance ay inilarawan ng passband. Itinuturing na ang frequency range kung saan ang pagbaba (pagtaas) sa transmission coefficient na may kaugnayan sa halaga nito sa resonant frequency ay hindi mas mataas sa 0.7 (dB).

Ang mga tuldok na linya sa mga figure ay nagpapahiwatig ng dalas ng pagtugon ng mga katulad na circuit, ang mga CC na kung saan ay may parehong resonances, ngunit may mas mababang kalidad na kadahilanan. Tulad ng nakikita natin mula sa mga graph, tumataas ang bandwidth at bumababa ang selectivity nito.

Sa circuit na ito, dalawang reaktibong elemento na may iba't ibang antas ng reaktibiti ay konektado nang magkatulad. Ang figure sa ibaba ay nagpapakita ng mga graphical na dependences ng reactive conductivity ng inductance B L = 1/ωL at kapasidad ng kapasitor B C = -ωC, pati na rin ang pangkalahatang kondaktibiti Sa Σ. At sa oscillatory circuit na ito, mayroong isang resonant frequency kung saan ang mga reactance ng parehong mga bahagi ay pareho. Ito ay nagpapahiwatig na sa dalas na ito ang parallel CC ay may napakalaking pagtutol sa alternating current.

Ang paglaban ng isang tunay na parallel CC (na may mga pagkalugi), siyempre, ay hindi may posibilidad na infinity - ito ay mas mababa, mas mataas ang ohmic na paglaban ng mga pagkalugi sa circuit, i.e. bumababa ito sa direktang proporsyon sa pagbaba sa kadahilanan ng kalidad.

Isaalang-alang natin ang pinakasimpleng circuit na binubuo ng isang pinagmumulan ng mga harmonic oscillations at isang parallel CC. Kung ang natural na dalas ng generator (pinagmulan ng boltahe) ay tumutugma sa resonant frequency ng circuit, kung gayon ang mga inductive at capacitive na sanga ay may parehong pagtutol sa alternating current, at ang mga alon sa mga sanga ay magiging eksaktong pareho. Samakatuwid, maaari nating kumpiyansa na sabihin na sa pamamaraang ito ay mayroon kasalukuyang resonance. Ang reaktibiti ng parehong mga bahagi ay lubos na matagumpay na nabayaran ang isa't isa, at ang paglaban ng CC sa dumadaloy na kasalukuyang ay nagiging ganap na aktibo (mayroon lamang isang resistive component). Ang halaga ng paglaban na ito ay kinakalkula sa pamamagitan ng pag-multiply ng quality factor ng QC at ng katangiang resistance R eq = Q ρ. Sa iba pang mga frequency, bumababa ang paglaban ng parallel CC at nagiging reaktibo sa mas mababang frequency, inductive, at sa mas mataas na frequency, capacitive.

Isaalang-alang natin ang pag-asa ng mga koepisyent ng paghahatid ng mga apat na terminal na network sa dalas sa kasong ito.

Ang isang apat na terminal na network sa dalas ng resonance ay kumakatawan sa isang medyo malaking pagtutol sa dumadaloy na alternating current, samakatuwid, kapag ω=ω р ang transmission coefficient nito ay may posibilidad na zero (at ito ay isinasaalang-alang ang tunay na ohmic na pagkalugi). Sa iba pang mga frequency maliban sa resonant, babagsak ang resistensya ng CC, at tataas ang transmission coefficient ng quadripole. Para sa dalawang-terminal na network ng pangalawang opsyon, ang sitwasyon ay magiging diametrically kabaligtaran - sa resonant frequency ang CC ay magkakaroon ng napakalaking pagtutol, i.e. ang transmission coefficient ay magiging maximum at may posibilidad na pagkakaisa). Kung malaki ang pagkakaiba ng dalas mula sa tumutunog, ang pinagmumulan ng signal ay halos mababawasan, at ang transmission coefficient ay magiging zero.

Ipagpalagay na kailangan nating gumawa ng parallel CC na may resonance frequency na 1 MHz. Magsagawa tayo ng paunang pinasimpleng pagkalkula ng naturang QC. Iyon ay, kinakalkula namin ang mga kinakailangang halaga ng capacitance at inductance. Gumamit tayo ng pinasimpleng formula:

L=(159.1/F) 2 / C kung saan:

L coil inductance sa µH; SA kapasidad ng kapasitor sa pF; F resonant frequency sa MHz

Magtakda tayo ng frequency na 1 MHz at kapasidad na 1000 pF. Nakukuha namin:

L=(159.1/1) 2 /1000 = 25 µH

Kaya, kung ang aming homemade amateur radio ay gumagamit ng CC sa dalas na 1 MHz, kailangan naming kumuha ng kapasidad na 1000 pF at isang inductance na 25 μH. Ang kapasitor ay medyo madaling piliin, ngunit IMHO mas madaling gawin ang inductor sa iyong sarili.

Upang gawin ito, kalkulahin ang bilang ng mga liko para sa isang coil na walang core

N=32 *v(L/D) saan:

N kinakailangang bilang ng mga liko; Tinukoy ng L ang inductance sa µH; D ay ang diameter ng coil frame.

Ipagpalagay na ang diameter ng frame ay 5 mm, kung gayon:

N=32*v(25/5) = 72 pagliko

Ang formula na ito ay itinuturing na tinatayang; Ang formula ay nagsisilbi sa paunang pagkalkula ng mga parameter ng coil, na pagkatapos ay inaayos kapag inaayos ang circuit sa device.

Sa amateur radio practice, ang mga coil na may tuning core na gawa sa ferrite, na may haba na 12-14 mm at diameter na 2.5 - 3 mm, ay kadalasang ginagamit. Ang ganitong mga core ay aktibong ginagamit sa mga oscillatory circuit ng mga receiver.

Ngayon kami ay interesado sa pinakasimpleng oscillatory circuit, ang prinsipyo at aplikasyon nito sa pagtatrabaho.

Para sa kapaki-pakinabang na impormasyon sa iba pang mga paksa, pumunta sa aming telegram channel.

Mga oscillations– isang proseso na umuulit sa paglipas ng panahon at nailalarawan sa pamamagitan ng pagbabago sa mga parameter ng system sa paligid ng punto ng ekwilibriyo.

Ang unang bagay na nasa isip ay ang mga mekanikal na panginginig ng boses ng isang mathematical o spring pendulum. Ngunit ang mga vibrations ay maaari ding electromagnetic.

Sa pamamagitan ng kahulugan oscillatory circuit(o ay isang de-koryenteng circuit kung saan nagaganap ang mga libreng electromagnetic oscillations.

Ang nasabing circuit ay isang de-koryenteng circuit na binubuo ng isang inductance coil L at isang kapasitor na may kapasidad C . Ang dalawang elementong ito ay maaaring konektado sa dalawang paraan lamang - sa serye at kahanay. Ipakita natin sa figure sa ibaba ang isang imahe at isang diagram ng isang simpleng oscillatory circuit.

Oo nga pala! Mayroon na ngayong diskwento para sa lahat ng aming mga mambabasa 10% sa .

Oo nga pala! Mayroon na ngayong diskwento para sa lahat ng aming mga mambabasa 10% sa .

Prinsipyo ng pagpapatakbo ng oscillatory circuit

Tingnan natin ang isang halimbawa kung saan una nating sinisingil ang kapasitor at kumpletuhin ang circuit. Pagkatapos nito, ang isang sinusoidal electric current ay nagsisimulang dumaloy sa circuit. Ang kapasitor ay pinalabas sa pamamagitan ng coil. Sa isang likid, kapag ang kasalukuyang dumadaloy dito, a Self-induced emf, nakadirekta sa direksyon na kabaligtaran sa kasalukuyang kapasitor.

Ang pagkakaroon ng ganap na discharged, ang kapasitor salamat sa enerhiya EMF ang coil, na sa sandaling ito ay magiging maximum, ay magsisimulang mag-charge muli, ngunit sa reverse polarity lamang.

Mga oscillation na nangyayari sa circuit - libreng damped oscillations. Iyon ay Kung walang karagdagang supply ng enerhiya, ang mga oscillations sa anumang tunay na oscillatory circuit ay maaga o huli ay titigil, tulad ng anumang mga oscillations sa kalikasan.

Ito ay dahil sa ang katunayan na ang circuit ay binubuo ng mga tunay na materyales (kapasitor, likid, mga wire) na may isang pag-aari bilang electrical resistance, at ang mga pagkalugi ng enerhiya sa isang tunay na oscillatory circuit ay hindi maiiwasan. Kung hindi man, ang simpleng aparatong ito ay maaaring maging isang walang hanggang motion machine, ang pagkakaroon nito, tulad ng alam natin, ay imposible.

Ang isa pang mahalagang katangian ay ang kadahilanan ng kalidad Q . Tinutukoy ng quality factor ang resonance amplitude at ipinapakita kung gaano karaming beses ang mga reserbang enerhiya sa circuit ay lumampas sa mga pagkawala ng enerhiya sa isang panahon ng oscillation. Kung mas mataas ang factor ng kalidad ng system, mas mabagal ang pagkabulok ng mga oscillations.

LC circuit resonance

Ang mga electromagnetic oscillations ay nangyayari sa isang tiyak na frequency, na tinatawag na resonant. Magbasa nang higit pa tungkol dito sa aming hiwalay na artikulo. Ang dalas ng oscillation ay maaaring baguhin sa pamamagitan ng iba't ibang mga parameter ng circuit tulad ng kapasidad C , coil inductance L , resistor resistance R (Para sa LCR circuit).

Application ng isang oscillating circuit

Ang oscillatory circuit ay malawakang ginagamit sa pagsasanay. Ang mga filter ng dalas ay itinayo sa batayan nito;

Kung hindi mo alam kung paano lapitan ang pagkalkula ng isang LC circuit o wala kang oras para dito, makipag-ugnayan sa isang propesyonal na serbisyo ng mag-aaral. Ang mataas na kalidad at mabilis na tulong sa paglutas ng anumang mga problema ay hindi maghihintay sa iyo!

Oscillatory circuit

isang de-koryenteng circuit na naglalaman ng isang inductor at isang kapasitor kung saan ang mga electrical oscillations ay maaaring masasabik. Kung sa ilang mga punto sa oras ang kapasitor ay sisingilin sa boltahe V 0, kung gayon ang enerhiya na puro sa electric field ng kapasitor ay katumbas ng E s = , kung saan ang C ay ang kapasidad ng kapasitor. Kapag nag-discharge ang kapasitor, ang kasalukuyang ay dadaloy sa likid. ako, na tataas hanggang sa ganap na ma-discharge ang kapasitor. Sa sandaling ito, ang elektrikal na enerhiya ng coil ay E c = 0, at ang magnetic energy na puro sa coil, E L = L, ay ang inductance ng coil, I 0 ay ang pinakamataas na kasalukuyang halaga. Pagkatapos ang kasalukuyang sa likid ay nagsisimulang mahulog, at ang boltahe sa kabuuan ng kapasitor ay tumataas sa ganap na halaga, ngunit may kabaligtaran na pag-sign. Pagkaraan ng ilang oras, ang kasalukuyang sa pamamagitan ng inductance ay titigil, at ang kapasitor ay sisingilin sa boltahe - V 0. Ang enerhiya ng QC ay muling tumutok sa sisingilin na kapasitor. Pagkatapos ang proseso ay paulit-ulit, ngunit may kabaligtaran na direksyon ng kasalukuyang. Ang boltahe sa mga capacitor plate ay nagbabago ayon sa batas V= V 0 cos ω 0 t, a kasalukuyang inductor Ako = ako 0 kasalanan ω 0 t, ibig sabihin, ang mga natural na harmonic oscillations ng boltahe at kasalukuyang ay nasasabik sa CC na may dalas na ω 0 = 2 π/T 0, kung saan T0- panahon ng natural oscillations katumbas ng T0= 2π

Sa totoong cosmic ray, gayunpaman, ang ilan sa mga enerhiya ay nawala. Ito ay ginugugol sa pag-init ng mga wire ng coil, na may aktibong pagtutol, sa radiation ng mga electromagnetic wave sa nakapalibot na espasyo at mga pagkalugi sa dielectrics (tingnan ang Dielectric na pagkalugi) , na humahantong sa pamamasa ng mga oscillation. Ang amplitude ng mga oscillations ay unti-unting bumababa, upang ang boltahe sa mga capacitor plate ay nagbabago ayon sa batas: V = V 0 e -δt cosω t, kung saan coefficient δ = R/2L - attenuation indicator (coefficient), at ω = - dalas ng damped oscillations. Kaya, ang mga pagkalugi ay humantong sa isang pagbabago hindi lamang sa amplitude ng mga oscillations, kundi pati na rin sa kanilang panahon T = 2π/ω. Ang kalidad ng isang kapasitor ay karaniwang nailalarawan sa pamamagitan ng kanyang kalidad na kadahilanan Q, na tumutukoy sa bilang ng mga oscillation na gagawin ng isang kapasitor pagkatapos na singilin ang kapasitor nito nang isang beses, bago bumaba ang amplitude ng mga oscillations ng e minsan ( e- ang base ng natural logarithms).

Kung magsasama ka ng generator na may variable na emf sa KK: U = U 0 cosΩ t(), pagkatapos ay lilitaw ang isang kumplikadong oscillation sa QC, na siyang kabuuan ng sarili nitong mga oscillation na may frequency ω 0 at forced oscillations na may frequency Ω. Ilang oras pagkatapos i-on ang generator, ang mga natural na oscillations sa circuit ay mamamatay at ang mga sapilitang lamang ang mananatili. Ang amplitude ng mga nakatigil na sapilitang oscillations ay tinutukoy ng kaugnayan

Iyon ay, ito ay nakasalalay hindi lamang sa amplitude ng panlabas na emf U0, ngunit din sa dalas nito Ω. Pag-asa ng amplitude ng mga oscillations sa K. k.

sa dalas ng panlabas na emf ay tinatawag na resonant na katangian ng circuit. Ang isang matalim na pagtaas sa amplitude ay nangyayari sa mga halaga ng Ω malapit sa natural na dalas ω 0 K.c Sa Ω = ω 0 ang amplitude ng mga oscillations V makc ay Q beses na mas malaki kaysa sa amplitude ng panlabas na emf U. Dahil karaniwang 10 Q 100, ginagawang posible ng QC na pumili mula sa hanay ng mga oscillations ang mga frequency na malapit sa ω 0. Ito ang pag-aari (selectivity) ng CC na ginagamit sa pagsasanay. Ang rehiyon (band) ng mga frequency ΔΩ malapit sa ω 0, sa loob kung saan ang amplitude ng mga oscillations sa isang QC ay bahagyang nagbabago, ay depende sa quality factor nito Q. Numerically, Q ay katumbas ng ratio ng frequency ω 0 ng natural oscillations sa frequency bandwidth ΔΩ.

Upang madagdagan ang selectivity ng Q-factor, kinakailangan upang madagdagan ang Q. Gayunpaman, ang pagtaas sa kalidad na kadahilanan ay sinamahan ng isang pagtaas sa oras na kinakailangan upang magtatag ng mga oscillations sa Q-box Mga pagbabago sa amplitude ng mga oscillations sa isang circuit na may mataas na kalidad na kadahilanan ay walang oras upang sundin ang mga mabilis na pagbabago sa amplitude ng panlabas na emf. Ang pangangailangan para sa mataas na selectivity ng CC ay sumasalungat sa kinakailangan para sa paghahatid ng mabilis na pagbabago ng mga signal. Samakatuwid, halimbawa, sa mga amplifier ng signal sa telebisyon, ang kadahilanan ng kalidad ng mga QC ay artipisyal na nabawasan Ang mga circuit na may dalawa o higit pang magkakaugnay na QC ay kadalasang ginagamit ang mga ganitong sistema, na may maayos na napiling mga koneksyon, ay may halos hugis-parihaba na resonance curve.

Bilang karagdagan sa inilarawan na mga linear coefficient na may mga constant L at C, ang mga nonlinear na QK ay ginagamit, ang mga parameter kung saan L o C ay nakasalalay sa amplitude ng mga oscillation. Halimbawa, kung ang isang iron core ay ipinasok sa inductance coil ng isang coil, pagkatapos ay ang magnetization ng bakal, at kasama nito ang inductance L nagbabago ang coil sa pagbabago ng kasalukuyang dumadaloy dito. Ang panahon ng oscillation sa naturang cosmic ring ay nakasalalay sa amplitude, kaya ang resonance curve ay nakakakuha ng slope, at sa malalaking amplitude ito ay nagiging hindi maliwanag (). Sa huling kaso, ang mga amplitude jump ay nangyayari na may maayos na pagbabago sa dalas ng Ω ng panlabas na emf. Ang mga nonlinear effect ay mas malinaw, mas mababa ang mga pagkalugi sa isang resonant circuit Sa isang resonant circuit na may mababang kalidad na kadahilanan, ang nonlinearity ay hindi nakakaapekto sa katangian ng resonance curve.

Lit.: Strelkov S.P.. Panimula sa teorya ng mga oscillations, M. - L., 1951.

V. N. Parygin.

kanin. 2. Oscillatory circuit na may pinagmumulan ng variable emf U=U 0 cos Ωt.

kanin. 3. Resonance curve ng oscillatory circuit: ω 0 - dalas ng natural na oscillations; Ω - dalas ng sapilitang mga oscillation; ΔΩ - frequency band malapit sa ω 0, sa mga hangganan kung saan ang amplitude ng mga oscillations V = 0,7 V makc. Ang tuldok na linya ay ang resonance curve ng dalawang konektadong circuit.

Great Soviet Encyclopedia. - M.: Encyclopedia ng Sobyet. 1969-1978 .

Sa huling artikulo, tiningnan namin ang isang serye ng oscillatory circuit, dahil ang lahat ng radioelement na kalahok dito ay konektado sa serye. Sa parehong artikulo ay titingnan natin ang isang parallel oscillating circuit kung saan ang isang coil at isang kapasitor ay konektado sa parallel.

Parallel oscillatory circuit sa diagram

Sa diagram perpektong oscillating circuit ganito ang hitsura:

Sa totoo lang, ang aming coil ay may disenteng loss resistance, dahil ito ay sugat mula sa wire, at ang capacitor ay mayroon ding ilang loss resistance. Ang pagkawala ng kapasidad ay napakaliit at kadalasang napapabayaan. Samakatuwid, nag-iiwan lamang kami ng isang coil loss resistance R. Pagkatapos ay ang circuit tunay na oscillatory circuit magiging ganito ang hitsura:

saan

R ay ang circuit loss resistance, Ohm

L ay ang inductance mismo, Henry

Ang C ay ang kapasidad mismo, Farad

Pagpapatakbo ng isang parallel oscillatory circuit

Ikonekta natin ang isang tunay na parallel oscillatory circuit sa frequency generator

Ano ang mangyayari kung mag-aplay kami ng isang kasalukuyang sa circuit na may dalas na zero Hertz, iyon ay, direktang kasalukuyang? Ito ay mahinahon na tatakbo sa coil at malilimitahan lamang ng mga pagkalugi R ng coil mismo. Walang kasalukuyang dumadaloy sa kapasitor, dahil hindi pinapayagan ng kapasitor na dumaan ang direktang kasalukuyang. Isinulat ko ang tungkol dito sa artikulo: kapasitor sa direkta at alternating kasalukuyang mga circuit.

Dagdagan natin ang frequency. Kaya, habang tumataas ang dalas, ang ating capacitor at coil ay magsisimulang magbigay ng reactance sa electric current.

Ang reactance ng coil ay ipinahayag ng formula

at ang kapasitor ayon sa formula

Kung unti-unti mong pinapataas ang dalas, mauunawaan mo mula sa mga formula na sa pinakadulo simula, na may makinis na pagtaas sa dalas, ang kapasitor ay magkakaroon ng mas malaking pagtutol kaysa sa inductor. Sa ilang dalas, ang mga reactance ng coil X L at ang capacitor X C ay magiging pantay. Kung dagdagan mo pa ang dalas, kung gayon ang likid ay magkakaroon na ng mas malaking pagtutol kaysa sa kapasitor.

Resonance ng isang parallel oscillatory circuit

Ang isang napaka-kagiliw-giliw na pag-aari ng isang parallel oscillatory circuit ay kapag X L = X C ang aming oscillatory circuit ay papasok resonance. Sa resonance, ang oscillatory circuit ay magsisimulang magbigay ng higit na pagtutol sa alternating electric current. Ang paglaban na ito ay madalas ding tinatawag matunog na pagtutol contour at ito ay ipinahayag ng formula:

saan

Ang Rres ay ang circuit resistance sa resonant frequency

Ang L ay ang aktwal na inductance ng coil

Ang C ay ang aktwal na kapasidad ng kapasitor

R - paglaban sa pagkawala ng likid

Formula ng resonance

Para sa isang parallel oscillatory circuit, ang formula ni Thomson para sa resonant frequency ay gumagana rin bilang para sa isang serye ng oscillatory circuit:

saan

Ang F ay ang resonant frequency ng circuit, Hertz

L - coil inductance, Henry

C - kapasidad ng kapasitor, Farads

Paano makahanap ng resonance sa pagsasanay

Okay, pumunta tayo sa punto. Kinukuha namin ang panghinang na bakal sa aming mga kamay at ihinang ang coil at kapasitor nang magkatulad. Ang coil ay 22 µH, at ang capacitor ay 1000 pF.

Kaya, ang totoong diagram ng circuit na ito ay magiging ganito:

Upang maipakita nang malinaw at malinaw ang lahat, magdagdag tayo ng 1 KOhm risistor sa serye sa circuit at tipunin ang sumusunod na circuit:

Papalitan namin ang dalas sa generator, at aalisin namin ang boltahe mula sa mga terminal X1 at X2 at panoorin ito sa isang oscilloscope.

Hindi mahirap hulaan na ang paglaban ng parallel oscillatory circuit ay nakasalalay sa dalas ng generator, dahil sa oscillatory circuit na ito nakikita natin ang dalawang elemento ng radyo na ang reactance ay direktang nakasalalay sa dalas, kaya't papalitan natin ang oscillatory circuit ng katumbas na pagtutol ng circuit R con.

Ang isang pinasimple na diagram ay magiging ganito:

Nagtataka ako kung ano ang hitsura ng circuit na ito? Ito ba ay isang boltahe divider? Eksakto! Kaya, tandaan ang panuntunan ng divider ng boltahe: sa isang mas mababang pagtutol, ang isang mas maliit na boltahe ay bumaba, sa isang mas mataas na paglaban, isang mas malaking boltahe ay bumaba. Anong konklusyon ang maaaring makuha kaugnay ng ating oscillatory circuit? Oo, ang lahat ay simple: sa resonant frequency, ang paglaban ng Rcon ay magiging maximum, bilang isang resulta kung saan ang isang mas malaking boltahe ay "bumaba" sa paglaban na ito.

Simulan natin ang ating karanasan. Pinapataas namin ang dalas sa generator, simula sa pinakamababang frequency.

200 Hertz.

Tulad ng nakikita mo, ang isang maliit na boltahe ay "bumaba" sa oscillatory circuit, na nangangahulugang, ayon sa panuntunan ng divider ng boltahe, maaari nating sabihin na ngayon ang circuit ay may mababang pagtutol R con

Pagdaragdag ng dalas. 11.4 Kilohertz

Tulad ng nakikita mo, ang boltahe sa circuit ay tumaas. Nangangahulugan ito na ang paglaban ng oscillatory circuit ay tumaas.

Magdagdag tayo ng isa pang dalas. 50 Kilohertz

Pansinin na ang boltahe sa circuit ay tumaas pa. Ibig sabihin, lalo pang tumaas ang kanyang resistensya.

723 Kilohertz

Bigyang-pansin ang halaga ng paghahati ng isang parisukat nang patayo, kumpara sa nakaraang karanasan. Nagkaroon ng 20 mV bawat parisukat, at ngayon ito ay 500 mV bawat parisukat. Ang boltahe ay tumaas habang ang paglaban ng oscillatory circuit ay naging mas malaki.

At kaya nahuli ko ang dalas kung saan nakuha ang maximum na boltahe sa oscillating circuit. Bigyang-pansin ang presyo ng vertical division. Ito ay katumbas ng dalawang Volts.

Ang karagdagang pagtaas sa dalas ay nagiging sanhi ng pagbaba ng boltahe:

Idinagdag namin muli ang dalas at nakita na ang boltahe ay naging mas kaunti:

Suriin natin ang dalas ng resonance

Tingnan natin ang waveform na ito nang magkaroon tayo ng pinakamataas na boltahe mula sa circuit.

Anong nangyari dito?

Dahil nagkaroon ng boltahe surge sa frequency na ito, samakatuwid, sa frequency na ito ang parallel oscillating circuit ay may pinakamataas na resistance R con. Sa dalas na ito X L = X C. Pagkatapos, sa pagtaas ng dalas, bumaba muli ang resistensya ng circuit. Ito ang parehong resonant resistance ng circuit, na ipinahayag ng formula:

Kasalukuyang resonance

Kaya, sabihin natin na naidulot natin ang ating oscillatory circuit sa resonance:

Ano ang magiging katumbas ng resonant current? pinutol ko? Kinakalkula namin ayon sa batas ng Ohm:

I res = U gen /R res, kung saan R res = L/CR.

Ngunit ang cool na bagay ay na kapag kami ay sumasalamin sa circuit, ang aming sariling circuit kasalukuyang lilitaw I con, na hindi lalampas sa tabas at nananatili lamang sa tabas mismo! Dahil nahihirapan ako sa matematika, hindi ako magbibigay ng iba't ibang kalkulasyon sa matematika na may mga derivatives at kumplikadong mga numero at ipaliwanag kung saan nagmumula ang kasalukuyang loop sa panahon ng resonance. Iyon ang dahilan kung bakit ang resonance ng isang parallel oscillatory circuit ay tinatawag na kasalukuyang resonance.

Salik ng kalidad

Sa pamamagitan ng paraan, ang kasalukuyang loop na ito ay magiging mas malaki kaysa sa kasalukuyang dumadaan sa pamamagitan ng sirkito. At alam mo ba kung ilang beses? Tama, Q times. Ang Q ay ang kadahilanan ng kalidad! Sa isang parallel oscillatory circuit, ipinapakita nito kung gaano karaming beses ang kasalukuyang lakas sa circuit I con ay mas malaki kaysa sa kasalukuyang lakas sa karaniwang circuit I res

O ang formula:

Kung magdaragdag din kami ng loss resistance dito, ang formula ay kukuha ng sumusunod na anyo:

saan

Q - kadahilanan ng kalidad

R - pagkawala ng paglaban sa likid, Ohm

C - kapasidad, F

L - inductance, H

Konklusyon

Kaya, sa konklusyon, nais kong idagdag na ang isang parallel oscillatory circuit ay ginagamit sa mga kagamitan sa pagtanggap ng radyo, kung saan kinakailangan upang piliin ang dalas ng isang istasyon. Gayundin, gamit ang isang oscillatory circuit, posible na bumuo ng iba't ibang mga na i-highlight ang dalas na kailangan namin, at ipasa ang iba pang mga frequency sa pamamagitan ng kanilang mga sarili, na kung saan ay karaniwang kung ano ang ginawa namin sa aming eksperimento.

Ang isang electrical oscillating circuit ay isang mandatoryong elemento ng anumang radio receiver, anuman ang pagiging kumplikado nito. Kung walang oscillating circuit, ang pagtanggap ng mga signal ng radyo ay karaniwang imposible.

Ang pinakasimpleng electrical oscillatory circuit (Fig. 20) ay isang closed circuit na binubuo ng isang inductor L at kapasitor C. Sa ilalim ng ilang mga kundisyon, ang mga electrical oscillations ay maaaring lumabas at mapanatili dito.

Upang maunawaan ang kakanyahan ng hindi pangkaraniwang bagay na ito, magsagawa muna ng ilang mga eksperimento gamit ang isang thread pendulum (Larawan 21). Magsabit ng bola na gawa sa plasticine o ibang timbang na tumitimbang ng 20...40 g sa isang sinulid na 100 cm ang haba at, gamit ang isang orasan na may pangalawang kamay, bilangin kung gaano karaming kumpletong oscillations ang ginagawa nito bawat minuto. . Humigit-kumulang 30. Samakatuwid, ang natural na dalas ng oscillation ng pendulum na ito ay 0.5 Hz, at ang panahon (oras ng isang kumpletong oscillation) ay 2 s. Sa panahon, ang potensyal na enerhiya ng pendulum ay nagbabago nang dalawang beses sa kinetic energy, at kinetic energy sa potensyal na enerhiya.

Paikliin ng kalahati ang thread ng pendulum. Ang natural na dalas ng oscillation ng pendulum ay tataas ng isa at kalahating beses at ang panahon ng oscillation ay bababa ng parehong halaga. Konklusyon: habang bumababa ang haba ng pendulum, ang dalas ng mga natural na oscillations nito ay tumataas, at ang panahon ay bumababa nang proporsyonal.

Sa pamamagitan ng pagpapalit ng haba ng suspensyon ng pendulum, tiyaking ang natural na dalas ng oscillation nito ay 1 Hz (isang kumpletong oscillation bawat segundo). Ito ay dapat na may haba ng thread na halos 25 cm Sa kasong ito, ang panahon ng oscillation ng pendulum ay magiging katumbas ng 1 s.

Ang mga oscillations ng isang thread pendulum ay damped. Ang mga libreng vibrations ng anumang katawan ay palaging damped. Maaari lamang silang maging undamped kung ang pendulum ay bahagyang itinulak sa oras kasama ang mga oscillations nito, kaya nabayaran ang enerhiya na ginugugol nito sa pagtagumpayan ng paglaban na ibinigay dito ng hangin at alitan.

Ang dalas ng mga natural na oscillations ng pendulum ay depende sa masa nito at ang haba ng suspensyon.

Ngayon ay iunat ang isang manipis na lubid o ikid nang pahalang. Ikabit ang parehong pendulum sa stretcher (Larawan 22). Itapon ang isa pang katulad na palawit sa ibabaw ng lubid, ngunit may mas mahabang sinulid. Ang haba ng suspensyon ng pendulum na ito ay maaaring baguhin sa pamamagitan ng paghila sa libreng dulo ng sinulid gamit ang iyong kamay. Dalhin ito sa isang oscillating motion. Sa kasong ito, ang unang pendulum ay magsisimula ring mag-oscillate, ngunit may mas maliit na swing (amplitude). Nang walang tigil ang mga oscillations ng pangalawang pendulum, unti-unting bawasan ang haba ng suspensyon nito - ang amplitude ng mga oscillations ng unang pendulum ay tataas.

Sa eksperimentong ito, na naglalarawan ng resonance ng mga oscillations, ang unang pendulum ay isang receiver ng mechanical oscillations na nasasabik ng pangalawang pendulum, ang transmitter ng mga oscillations na ito. Ang dahilan kung bakit pinipilit ang unang pendulum na mag-oscillate ay ang mga pana-panahong oscillations ng tension rod na may frequency na katumbas ng oscillation frequency ng pangalawang pendulum. Ang sapilitang mga oscillations ng unang pendulum ay magkakaroon lamang ng pinakamataas na amplitude kapag ang natural na frequency nito ay tumutugma sa oscillation frequency ng pangalawang pendulum.

Ang natural na frequency, forced oscillations at resonance na iyong naobserbahan sa mga eksperimentong ito ay mga phenomena na katangian din ng isang electric oscillatory circuit.

Mga panginginig ng kuryente sa circuit. Upang pukawin ang mga oscillations sa circuit, kinakailangan na singilin ang kapasitor nito mula sa isang palaging pinagmumulan ng boltahe, at pagkatapos ay i-off ang pinagmulan at isara ang circuit circuit (Larawan 23). Mula sa sandaling ito, ang kapasitor ay magsisimulang mag-discharge sa pamamagitan ng inductor, na lumilikha ng pagtaas ng kasalukuyang sa circuit circuit; at sa paligid ng inductor ay may magnetic field ng kasalukuyang. Kapag ang kapasitor ay ganap na na-discharge at ang kasalukuyang nasa circuit ay naging zero, ang magnetic field sa paligid ng coil ay magiging pinakamalakas - ang electrical charge ng capacitor ay na-convert sa magnetic field ng coil. Ang kasalukuyang sa circuit ay dadaloy sa parehong direksyon sa loob ng ilang panahon, ngunit dahil sa pagbaba ng enerhiya ng magnetic field na naipon ng coil, at ang kapasitor ay magsisimulang mag-charge. Sa sandaling mawala ang magnetic field ng coil, ang kasalukuyang nasa circuit ay titigil saglit. Ngunit sa sandaling ito ang condenser-fop ay sobrang sisingilin, kaya ang kasalukuyang ay dadaloy muli sa circuit circuit, ngunit sa kabaligtaran ng direksyon. Bilang isang resulta, ang mga oscillations ng electric current ay nangyayari sa circuit, na nagpapatuloy hanggang sa ang enerhiya na nakaimbak ng kapasitor ay nagamit upang madaig ang paglaban ng mga circuit conductor.

Ang mga electrical oscillations na nasasabik sa circuit sa pamamagitan ng capacitor charge ay libre at samakatuwid ay damped. Sa pamamagitan ng muling pagsingil sa kapasitor, ang isang bagong serye ng mga damped oscillations ay maaaring maging excited sa circuit.

Ikonekta ang mga electromagnetic na headphone sa 3336L na baterya. Kapag ang circuit ay sarado, isang tunog na kahawig ng isang pag-click ang lalabas sa mga telepono. Ang parehong pag-click ay maririnig kapag ang mga telepono ay nadiskonekta sa baterya. Singilin ang isang papel na kapasitor na may pinakamalaking posibleng kapasidad mula sa bateryang ito, at pagkatapos, idiskonekta ang baterya, ikonekta ang parehong mga telepono dito. Sa mga telepono makakarinig ka ng maikling tunog na may mababang tunog. Ngunit kapag ang mga telepono ay naka-disconnect mula sa kapasitor, walang ganoong tunog.

Sa una sa mga eksperimentong ito, ang mga pag-click sa mga telepono ay bunga ng mga solong oscillations ng kanilang mga lamad kapag ang lakas ng magnetic field ng mga coils ng mga electromagnetic system ng mga telepono ay nagbabago sa mga sandali ng paglitaw at pagkawala ng kasalukuyang sa kanila. Sa pangalawang eksperimento, ang tunog sa mga telepono ay mga vibrations ng kanilang mga lamad sa ilalim ng impluwensya ng mga alternating magnetic field ng phone coils. Ang mga ito ay nilikha sa pamamagitan ng isang maikling pagsabog ng damped oscillations ng napakababang frequency na nasasabik. ang circuit na ito pagkatapos ikonekta ang isang sisingilin na kapasitor.

Ang natural na dalas ng mga electrical oscillations sa circuit ay depende sa inductance ng coil nito at ang capacitance ng capacitor. Kung mas malaki ang mga ito, mas mababa ang dalas ng mga oscillations sa circuit at, sa kabaligtaran, mas maliit ang mga ito, mas mataas ang dalas ng mga oscillations sa circuit. Sa pamamagitan ng pagbabago ng inductance (bilang ng mga pagliko) ng coil at ang kapasidad ng kapasitor, maaari mong pag-iba-ibahin ang dalas ng natural na mga electrical oscillations sa circuit sa loob ng malawak na hanay.

Upang ang sapilitang mga oscillations sa circuit ay hindi masira, ang circuit ay dapat na mapunan ng karagdagang enerhiya sa oras na may mga oscillations sa loob nito. Para sa receiving circuit, ang pinagmumulan ng enerhiyang ito ay maaaring high-frequency electrical oscillations na dulot ng mga radio wave sa radio receiver antenna.

Circuit sa isang radio receiver. Kung ikinonekta mo ang isang antenna, grounding at isang circuit na binubuo ng isang diode na nagsisilbing detector at mga telepono sa oscillatory circuit, makakakuha ka ng pinakasimpleng radio receiver - isang detector (Fig. 24).

Para sa oscillatory circuit ng naturang receiver, gamitin ang inductor coil na iyong nasugatan sa ikatlong workshop. Variable na kapasitor (G2) para makinis at. Upang i-fine-tune ang circuit sa dalas ng istasyon ng radyo, gawin ito mula sa dalawang plato ng lata, paghihinang ng mga konduktor sa kanila. Sa pagitan ng mga plato, upang hindi sila maikli, maglagay ng isang sheet ng dry writing paper o newsprint. Kung mas malaki ang lugar ng magkasanib na mga plato at mas maliit ang distansya sa pagitan nila, mas malaki ang kapasidad ng naturang kapasitor. Sa mga sukat ng mga plate na 150X250 mm at ang distansya sa pagitan ng mga ito ay katumbas ng kapal ng papel, ang pinakamalaking kapasidad ng kapasitor na iyon ay maaaring 400...450 pF, na ganap na angkop sa iyo, at ang pinakamaliit ay ilang picofarads. . Pansamantalang antenna (W1) ay maaaring magsilbi bilang isang piraso ng wire na 10...15 m ang haba, mahusay na insulated mula sa lupa at mula sa mga dingding ng gusali, na sinuspinde sa taas na 10...12 m Para sa saligan, maaari kang gumamit ng metal pin na hinimok sa lupa, supply ng tubig o gitnang mga tubo ng pag-init, na may, bilang karaniwang mahusay na pakikipag-ugnay sa lupa.

Papel ng detector (VI) maaaring magsagawa ng point diode, halimbawa, ang D9 o D2 series na may anumang letter index. B1— electromagnetic, high-ohm headphones (na may electromagnet coils na may direktang kasalukuyang resistensya na 1500...2200 Ohms), halimbawa, i-type ang TON-1. Ikonekta ang isang kapasitor na kahanay sa mga telepono (NW) kapasidad 3300...6200 pF.

Ang lahat ng mga koneksyon ay dapat na electrically reliable. Ito ay mas mahusay kung sila ay soldered. Dahil sa hindi magandang contact sa alinman sa mga koneksyon, hindi gagana ang receiver. Hindi gagana ang receiver kung may mga short circuit o hindi tamang koneksyon sa mga circuit nito.

Ang pag-tune ng circuit ng receiver sa dalas ng istasyon ng radyo ay isinasagawa: magaspang - sa pamamagitan ng biglang pagbabago ng bilang ng mga pagliko ng coil na kasama sa circuit (ipinapakita sa Fig. 24 sa pamamagitan ng isang dashed line na may isang arrow); makinis at tumpak - sa pamamagitan ng pagpapalit ng kapasidad ng kapasitor sa pamamagitan ng pag-alis ng isa sa mga plato nito na may kaugnayan sa isa pa. Kung sa lungsod, rehiyon o rehiyon kung saan ka nakatira ay mayroong isang mahabang wave na istasyon ng radyo (735.3...2000 m, na tumutugma sa mga frequency na 408...150 kHz), pagkatapos ay isama ang lahat ng mga pagliko ng coil sa circuit, at kung ang istasyon ay medium-wave (186.9...571.4 m, na tumutugma sa mga frequency na 1.608 MHz. "525 kHz), kung gayon bahagi lamang ng mga pagliko nito.

Kung maaari mong sabay na marinig ang mga pagpapadala ng dalawang istasyon ng radyo, ikonekta ang isang kapasitor na may kapasidad na 62...82 pF sa pagitan ng antenna at circuit (sa Fig. 24 - capacitor C1, na ipinapakita sa mga dashed na linya). Bawasan nito ang dami ng tunog ng mga telepono, ngunit ang pagpili ng receiver, iyon ay, ang kakayahang i-tune ang mga nakakasagabal na istasyon, ay mapapabuti.

Paano gumagana ang naturang receiver sa pangkalahatan? Ang mga modulated na high-frequency oscillations, na na-induce sa antenna wire ng mga radio wave mula sa maraming istasyon, ay nakaka-excite ng mga oscillations ng iba't ibang frequency at amplitudes sa receiver circuit, na kinabibilangan ng antenna mismo. Sa circuit, ang pinakamalakas na oscillations ay magaganap lamang sa dalas kung saan ito ay nakatutok sa resonance. Pinapahina ng circuit ang mga vibrations ng lahat ng iba pang frequency. Ang mas mahusay (mas mataas na kalidad) ang circuit ay, mas malinaw na kinikilala nito ang mga vibrations na tumutugma sa mga vibrations ng sarili nitong dalas, at mas malaki ang kanilang amplitude.

Ang detector ay isa ring mahalagang elemento ng receiver. Ang pagkakaroon ng one-way na kondaktibiti ng kasalukuyang, ito ay nagtutuwid ng mga high-frequency na modulated oscillations na dumarating dito mula sa oscillatory circuit, na kino-convert ang mga ito sa mga oscillations ng mababa, iyon ay, tunog, mga frequency, kung saan ang mga telepono ay nagko-convert sa mga sound vibrations.

Kapasitor NW, konektado sa parallel sa mga telepono, ito ay isang pantulong na elemento ng receiver: sa pamamagitan ng pagpapakinis ng mga alon ng kasalukuyang itinutuwid ng detector, ito ay nagpapabuti sa mga kondisyon ng operating ng mga telepono.

Gumawa ng ilang mga eksperimento.

1. Kapag nai-tono ang receiver sa isang istasyon ng radyo, magpasok ng makapal na pako sa coil, at pagkatapos ay gumamit ng variable capacitor upang ayusin ang circuit upang maibalik ang dating volume ng mga tunog ng telepono.

2. Gawin ang parehong, ngunit sa halip na isang pako, kumuha ng tanso o tansong pamalo.

3. Kumonekta sa loop coil sa halip na isang variable na kapasitor isang pare-parehong kapasitor (piliin ang eksperimento) upang ang receiver ay nakatutok sa dalas ng lokal na istasyon.

Tandaan ang mga huling resulta ng mga eksperimentong ito. Sa pamamagitan ng pagpapakilala ng isang metal na core sa loob ng coil, siyempre, napansin mo na ang natural na dalas ng circuit ay nagbabago: ang isang bakal na core ay binabawasan ang natural na dalas ng mga oscillations sa circuit, at isang tanso o tanso core, sa kabaligtaran, pinatataas ito. . Ito ay maaaring hatulan ng katotohanan na sa unang kaso, upang ayusin ang circuit sa mga signal mula sa parehong istasyon, ang kapasidad ng circuit capacitor ay kailangang bawasan, at sa pangalawang kaso, kailangan itong dagdagan.

Contour coil na may high frequency core. Ang karamihan sa mga loop coils sa modernong mga receiver ay may mataas na dalas, kadalasang ferrite, mga core sa anyo ng mga rod, tasa o singsing. Bilang karagdagan, ang mga ferrite rod ay ipinag-uutos na mga elemento ng mga input circuit ng lahat ng transistor portable at tinatawag na "bulsa" na mga receiver.

Ang high-frequency core ay tila "pinakapal" ang mga linya ng magnetic field ng coil, pinatataas ang inductance at quality factor nito. Ang movable core, bilang karagdagan, ay nagbibigay-daan sa iyo upang ayusin ang inductance ng coil, na ginagamit upang i-tune ang mga circuit sa isang ibinigay na dalas, at kung minsan kahit na i-tune ang mga circuit sa mga frequency ng mga istasyon ng radyo. Bilang eksperimento, gumawa ng receiver na may oscillating circuit, isang adjustable ferrite rod ng grade 400NN o 600NN, 120...150 mm ang haba (Fig. 25). Ang ganitong mga rod ay ginagamit para sa mga magnetic antenna ng mga transistor receiver. Mula sa isang strip ng papel, balutin ito sa paligid ng baras ng 3...4 beses, kola at tuyo na rin ang isang manggas na 80...90 mm ang haba. Ang baras ay dapat na malayang magkasya sa loob ng manggas. Gupitin ang 9...10 singsing mula sa karton at idikit ang mga ito sa manggas sa layo na 6...7 mm mula sa bawat isa. Sa resultang sectioned frame, i-wind ang 300...350 turns ng PEV, PEL o PELSHO 0.2...0.25 wire, inilalagay ito ng 35...40 turns sa bawat section. Mula sa ika-35...40 at mula sa ika-75...80 na pagliko, gumawa ng dalawang pag-tap sa anyo ng mga loop upang mabago ang bilang ng mga pagliko ng coil na kasama sa circuit.

Ikonekta ang antenna, grounding at ang circuit ng detector-phone sa coil. Ang mas maraming pagliko ng coil ay kasangkot sa pagpapatakbo ng circuit at ang mas malalim na ferrite rod ay ipinasok sa loob ng coil, mas mahaba ang wavelength na ang receiver ay maaaring nakatutok sa.

Ang detector receiver ay gumagana lamang sa electromagnetic energy na ibinubuga ng transmitter antenna ng istasyon ng radyo. Kaya naman hindi malakas ang tunog ng mga telepono. Upang madagdagan ang dami ng receiver ng detector, kailangan mong magdagdag ng isang amplifier, halimbawa isang transistor, dito.

Panitikan: Borisov V.G. Workshop para sa isang baguhan na radio amateur 2nd ed., binago. at karagdagang - M.: DOSAAF, 1984. 144 p., may sakit. 55k.