Looduses on kahte peamist tüüpi materjale, juhtivad ja mittejuhtivad (dielektrikud). Need materjalid erinevad nendes elektrivoolu (elektronide) liikumise tingimuste olemasolu poolest.

Elektrijuhid on valmistatud juhtivatest materjalidest (vask, alumiinium, grafiit ja paljud teised), milles elektronid ei ole seotud ja võivad vabalt liikuda.

Dielektrikutes on elektronid aatomitega tihedalt seotud, mistõttu vool ei saa neid läbi voolata. Neid kasutatakse juhtmete ja elektriseadmete osade isolatsiooni valmistamiseks.

Selleks, et elektronid hakkaksid juhis liikuma (vool voolab läbi ahela lõigu), peavad nad looma tingimused. Selleks peab ahelalõigu alguses olema elektronide liig, lõpus aga puudujääk. Selliste tingimuste loomiseks kasutatakse pingeallikaid - akusid, patareisid, elektrijaamu.

Aastal 1827 Georg Simon Ohm avastas elektrivoolu seaduse. Tema järgi nimetati Seadus ja takistuse mõõtühik. Seaduse tähendus on järgmine.

Mida paksem on toru ja mida suurem on veesurve veevarustuses (toru läbimõõdu suurenedes väheneb veekindlus) - seda rohkem hakkab vett voolama. Kui kujutada ette, et vesi on elektronid (elektrivool), siis mida jämedam on traat ja kõrgem pinge (juhtme ristlõike suurenedes voolutakistus väheneb) – seda suurem on vool läbi vooluahela osa.

Elektriahelat läbiv vool on otseselt võrdeline rakendatud pingega ja pöördvõrdeline vooluahela takistuse väärtusega.

Kus I– voolutugevus, mõõdetuna amprites ja tähistatud tähega A; U IN; R– takistus, mõõdetuna oomides ja tähistatud Ohm.

Kui toitepinge on teada U ja elektriseadme takistus R, siis on ülaltoodud valemi abil veebikalkulaatori abil lihtne ahelat läbiva voolu tugevust määrata I.

Ohmi seaduse abil arvutatakse elektrijuhtmete, kütteelementide ja kõigi kaasaegsete elektroonikaseadmete raadioelementide elektrilised parameetrid, olgu selleks siis arvuti, televiisor või mobiiltelefon.

Ohmi seaduse rakendamine praktikas

Praktikas on sageli vaja määrata mitte praegune tugevus I ja takistuse väärtus R. Ohmi seaduse valemit teisendades saate arvutada takistuse väärtuse R, teades voolavat voolu I ja pinge väärtus U.

Takistuse väärtust võib olla vaja arvutada näiteks koormusploki tegemisel arvuti toiteallika testimiseks. Tavaliselt on arvuti toiteallika korpusel plaat, millel on kirjas iga pinge maksimaalne koormusvool. Piisab, kui sisestada kalkulaatori väljadele antud pinge väärtused ja maksimaalne koormusvool ning arvutuse tulemusena saame antud pinge koormustakistuse väärtuse. Näiteks pingel +5 V maksimaalsel voolul 20 A on koormuse takistus 0,25 oomi.

Joule-Lenzi seaduse valem

Oleme arvutanud takisti väärtuse arvuti toiteploki koormusploki tegemiseks, kuid peame ikkagi kindlaks määrama, milline takisti võimsus peaks olema? Siin aitab veel üks füüsikaseadus, mille avastasid korraga kaks teineteisest sõltumatut füüsikut. Aastal 1841 James Joule ja 1842 Emil Lenz. See seadus sai nende järgi nime - Joule-Lenzi seadus.

Koormuse tarbitav võimsus on otseselt võrdeline rakendatava pinge ja voolava vooluga.

Teisisõnu, kui pinge ja vool muutuvad, muutub energiatarve proportsionaalselt. Kus P – võimsus, mõõdetuna vattides ja märgitud; U W IN; I– pinge, mõõdetuna voltides ja tähistatud tähega A.

– voolutugevus, mõõdetuna amprites ja tähistatud tähega

Teades elektriseadme tarbitavat toitepinget ja voolu, saate valemi abil määrata, kui palju elektrit see tarbib. Lihtsalt sisestage andmed veebikalkulaatori allolevatesse kastidesse.

Joule-Lenzi seadus võimaldab teada saada ka elektriseadme tarbitud voolu, teades selle võimsust ja toitepinget. Tarbitud vooluhulk on vajalik näiteks juhtme ristlõike valimiseks elektrijuhtmete paigaldamisel või nimiväärtuse arvutamiseks.

Teine näide: otsustate oma autosse paigaldada täiendava esitule või helivõimendi. Teades paigaldatud elektriseadme voolutarbimist, on lihtne arvutada voolutarbimist ja valida õige juhtme ristlõige sõiduki elektrijuhtmestikuga ühendamiseks. Oletame, et lisaesituli tarbib võimsust 100 W (tulesse paigaldatud lambipirni võimsus), autovõrgu pardapinge on 12 V. Asendame võimsuse ja pinge väärtused​ kalkulaatori aknad, leiame, et tarbitud vooluhulk on 8,33 A.

Olles mõistnud vaid kahte lihtsat valemit, saate hõlpsalt arvutada juhtmete kaudu voolavad voolud, mis tahes elektriseadmete energiatarbimise - hakkate praktiliselt mõistma elektrotehnika põhitõdesid.

Ohmi seaduse ja Joule-Lenzi teisendatud valemid

Leidsin Internetis ühe ümara tahvelarvuti kujul oleva pildi, kuhu on edukalt paigutatud Ohmi seaduse ja Joule-Lenzi seaduse valemid ning valemite matemaatilise teisendamise võimalused. Plaat esindab nelja üksteisega mitteseotud sektorit ja on praktiliseks kasutamiseks väga mugav

Tabelit kasutades on lihtne valida valemit elektriahela vajaliku parameetri arvutamiseks, kasutades kahte teist teadaolevat. Näiteks peate kindlaks määrama toote voolutarbimise toitevõrgu teadaoleva võimsuse ja pinge põhjal. Vaadates tabelit praeguses sektoris, näeme, et arvutamiseks sobib valem I=P/U.

Ja kui teil on vaja määrata toitepinge U voolutarbimise P ja voolu I põhjal, siis võite kasutada vasakpoolse alumise sektori valemit, sobib valem U=P/I.

Valemites asendatavad kogused tuleb väljendada amprites, voltides, vattides või oomides.

Elektrivool, nagu iga protsess, järgib füüsikaseadusi. Kuulus saksa füüsik Georg Simon Ohm, kelle järgi on nime saanud takistuse mõõtühik, tuletas 1826. aastal empiiriliselt valemid voolu, pinge ja takistuse kohta. Esialgu äratas seadus teadusringkondades umbusku ja kriitikat. Seejärel kinnitas tema arutluse õigsust prantslane Claude Poulier ja Ohmi teosed said väärilise tunnustuse.

Ohmi seadus elektriahela jaoks (täielik)

Erijuhtum - Ohmi seadus vooluringi sektsiooni jaoks:

Määramine	Mõõtühik	Füüsiline tähendus
I	Amper	Voolutugevus vooluringis
ԑ	Volt	Jõuallika elektromotoorjõud (emf).
r	Ohm	Sisemine toiteallika takistus
R	Ohm	Ühendatud koormuse ja allika takistus
U	Volt	Pingelangus üle koormustakistuse

Lisame nendele valemitele voolu läbimisel vabanenud elektrienergia:

Tulemuseks on valemite jada, mis tuletatakse matemaatiliselt. Need ühendavad kõik loetletud füüsikalised suurused üksteisega.

Pinge	Praegune	Vastupidavus	Võimsus

Elektromotoorjõud ja sisetakistus

Pingeallika elektromotoorjõud iseloomustab selle võimet tagada klemmides pidev potentsiaalide erinevus. See jõud on mitteelektrilise iseloomuga: keemiline akudes, mehaaniline generaatorites.

Mis roll on toiteallika sisemisel takistusel ja mis see on? Oletame, et lühistate väikese vaskjuhtmega autoaku klemmid. Füüsilises mõttes olete nullilähedase takistuse ühendanud alalisvooluallikaga. Kui kasutame ahela lõigu valemit, peaks aku ja juhtme kaudu voolama lõpmatult suur vool. Seda tegelikult ei juhtu, kuid traat läheb põlema.

Nüüd ühendame aku sama juhtmega. Seda läbib vähem voolu. See on tingitud sellest, et sisetakistus on suurem kui aku oma. Madala koormustakistuse korral muutub täieliku vooluringi seaduse valem

Selle tulemusena on lühises aku läbival voolul piiratud väärtus ja võimsus viib aku kuumenemiseni. Kui lühistaksime aku jämedama juhtmega, mis taluks lühisvoolu, soojendaks see allikat märgatavalt seestpoolt.

E.M.S. allikat saab teatud täpsusega mõõta kõrge sisendtakistusega voltmeetriga. Allika sisetakistust ei saa otseselt mõõta, vaid ainult arvutada.

Seosed tuletati, ühendades vahelduvvoolude ja pingete amplituudid takistil, kondensaatoril ja induktiivpoolil: R I R = U R ;

1 ω C I C = U C ; ω L I L = U L ..

Need seosed meenutavad Ohmi seadust alalisvooluahela lõigu kohta, kuid ainult nüüd ei hõlma need alalisvoolude ja pingete väärtusi vooluahela sektsioonis, vaid R, vahelduvvoolude ja pingete amplituudi väärtused Seosed (*) väljendavad Ohmi seadust vahelduvvooluahela lõigu jaoks, mis sisaldab üht elementi L Ja R C vahelduvvoolude ja pingete amplituudi väärtused. Füüsikalised kogused

Kui vahelduvvool voolab läbi ahela osa, töötab elektromagnetväli ja ahelas eraldub džauli soojust. Hetkvõimsus vahelduvvooluahelas võrdub voolu ja pinge hetkväärtuste korrutisega: p = J ċ u. Praktilist huvi pakub keskmine võimsuse väärtus vahelduvvooluperioodi jooksul P = P av = I 0 U 0 cos ω t cos (ω t + φ) ¯ .

Siin I 0 ja U 0 - voolu ja pinge amplituudi väärtused vooluahela antud sektsioonis, φ - faasinihe voolu ja pinge vahel. Riba tähendab keskmistamismärki. Kui ahela osa sisaldab ainult takistusega takistit R, siis faasinihe φ = 0 : P R = I R U R cos 2 ω t ¯ = I R U R 2 = I R 2 R 2 .

Selleks, et see avaldis kattuks välimuselt alalisvoolu võimsuse valemiga, võetakse kasutusele voolu või voolu ja pinge efektiivsete väärtuste mõisted: I d = I 0 2 ;

U d = U 0 2.

Takistit sisaldava vooluahela sektsiooni keskmine vahelduvvoolu võimsus on võrdne P R = I d U d. L Kui ahela osa sisaldab ainult kondensaatorit

, siis on faasinihe voolu ja pinge vahel φ = π 2. Seetõttu P C = I C U C cos ω t cos (ω t + π 2) ¯ = I C U C cos ω t (- sin ω t) ¯ = 0..

Samamoodi võib näidata, et

P L = 0 Seega vabaneb vahelduvvooluahela võimsus ainult aktiivse takistuse kaudu. Kondensaatori ja induktiivpooli keskmine vahelduvvoolu võimsus on null. Vaatleme nüüd elektriahelat, mis koosneb järjestikku ühendatud takistist, kondensaatorist ja mähisest. Ahel on ühendatud vahelduvvooluallikaga sagedusega ω. Sama vool voolab kõigis ahela järjestikku ühendatud osades. Välise allika pinge vahel e(t) ja elektrilöök J(t)ℰ faasinihe toimub teatud nurga φ võrra. Seetõttu võime kirjutada.

J (t) = I 0 cos ωt; e(t) =

0 cos (ωt + φ) See hetkeliste voolu- ja pingeväärtuste registreerimine vastab vektordiagrammi konstruktsioonidele (joonis 2.3.2). Vahelduvvooluallika keskmine võimsus on P = I 0 ℰ 0 cos ω t cos (ω t + φ) ¯ = I 0 ℰ 0 2 cos φ = I d ℰ d cos φ.ℰ Nagu vektorskeemilt näha, U R =

0 cos φ I, seega P = I 0 U R 2 . Järelikult vabaneb kogu allika poolt arendatav võimsus takistis džauli soojuse kujul, mis kinnitab varasemat järeldust.-ahel: I 0 = ℰ 0 R 2 + (ω L - 1 ω C) 2.

Suurust Z = R 2 + (ω L - 1 ω C) 2 nimetatakse vahelduvvooluahela impedantsiks. Voolu ja pinge amplituudi väärtuste vahelist seost vooluahelas väljendava valemi saab kirjutada järgmiselt ZI 0 =ℰ 0 .

Seda seost nimetatakse vahelduvvooluahela Ohmi seaduseks. Selle jaotise alguses toodud valemid (*) väljendavad Ohmi seaduse (**) erijuhtumeid.

Vahelduvvooluahelate arvutustes mängib olulist rolli impedantsi mõiste. Ahela kogutakistuse määramiseks on paljudel juhtudel mugav kasutada vektordiagrammide visuaalset meetodit. Vaatleme näitena paralleeli Järelikult vabaneb kogu allika poolt arendatav võimsus takistis džauli soojuse kujul, mis kinnitab varasemat järeldust.-ahel ühendatud välise vahelduvvooluallikaga (joonis 2.4.1).

Paralleelselt Järelikult vabaneb kogu allika poolt arendatav võimsus takistis džauli soojuse kujul, mis kinnitab varasemat järeldust.- vooluahel

Vektorskeemi koostamisel tuleb arvestada, et paralleelühenduse korral on pinge kõigil elementidel R, L Seosed (*) väljendavad Ohmi seadust vahelduvvooluahela lõigu jaoks, mis sisaldab üht elementi vahelduvvoolude ja pingete amplituudi väärtused sama ja võrdne välise allika pingega. Ahela erinevates harudes voolavad voolud erinevad mitte ainult amplituudiväärtuste, vaid ka faasinihete poolest rakendatava pinge suhtes. Seetõttu on ahela kogutakistus ei saa arvutada alalisvooluahelate paralleelühenduse seaduste alusel. Vektordiagramm paralleelselt Järelikult vabaneb kogu allika poolt arendatav võimsus takistis džauli soojuse kujul, mis kinnitab varasemat järeldust.-kontuur on näidatud joonisel fig. 2.4.2.

RLC paralleelse vooluringi vektorskeem

Diagrammilt järeldub: I 0 = ℰ 0 (1 R) 2 + (ω L - 1 ω C) 2.

Seetõttu on paralleeli kogutakistus Järelikult vabaneb kogu allika poolt arendatav võimsus takistis džauli soojuse kujul, mis kinnitab varasemat järeldust.-kontuuri väljendatakse seosega Z = 1 (1 R) 2 + (ω L - 1 ω C) 2.

Paralleelresonantsiga ( ω2 = 1/LC) vooluahela kogutakistus saab maksimaalse väärtuse, mis on võrdne takisti aktiivtakistusega: Z = Z max = R.

Faasinihe φ paralleelresonantsi voolu ja pinge vahel on null.

Ohmi seadus on üks elektrotehnika põhiseadusi. See on üsna lihtne ja seda kasutatakse peaaegu kõigi elektriahelate arvutamisel. Kuid sellel seadusel on mõned funktsioonid vahelduv- ja alalisvooluahelates töötamiseks reaktiivsete elementide juuresolekul. Neid funktsioone tuleb alati meeles pidada.

Ohmi seaduse klassikaline diagramm näeb välja selline:

Ja see kõlab veelgi lihtsamalt - vooluahela sektsioonis voolav vool võrdub vooluahela pinge ja selle takistuse suhtega, mida väljendatakse valemiga:

Kuid me teame, et lisaks aktiivsele takistusele R on olemas ka reaktiivinduktiivsus X L ja mahtuvus X C. Kuid peate tunnistama, et puhtalt aktiivse takistusega elektriahelad on äärmiselt haruldased. Vaatame vooluringi, milles induktiivpool L, kondensaator C ja takisti R on ühendatud järjestikku:

Lisaks puhtalt aktiivsele takistusele R on induktiivsusel L ja mahtuvusel C ka reaktantsid X L ja X C, mida väljendatakse valemitega:

Kus ω on võrgu tsükliline sagedus, mis võrdub ω = 2πf. f – võrgu sagedus hertsides.

Alalisvoolu korral on sagedus null (f = 0), vastavalt muutub induktiivsus nulliks (valem (1)) ja mahtuvus muutub lõpmatuseks (2), mis põhjustab elektriahela katkestuse. Sellest võime järeldada, et alalisvooluahelates elementide reaktiivsust ei esine.

Kui arvestada klassikalist vahelduvvoolu kasutavat elektriahelat, siis see praktiliselt ei erine alalisvoolust, vaid ainult pingeallikas (konstantse - vahelduvvoolu asemel):

Sellest tulenevalt jääb sellise kontuuri valem samaks:

Aga kui muudame vooluringi keerulisemaks ja lisame sellele reaktiivseid elemente:

Olukord muutub dramaatiliselt. Nüüd ei ole f võrdne nulliga, mis näitab, et lisaks aktiivtakistusele on ahelasse sisse viidud ka reaktants, mis võib samuti mõjutada ahelas voolava voolu suurust ja . Nüüd on ahela kogutakistus (tähistatud kui Z) ja see ei ole võrdne aktiivsega Z ≠ R. Valem on järgmisel kujul:

Sellest lähtuvalt muutub Ohmi seaduse valem veidi:

Miks see oluline on?

Nende nüansside tundmine võimaldab teil vältida tõsiseid probleeme, mis võivad tekkida valest lähenemisest teatud elektriprobleemide lahendamisele. Näiteks on vahelduvpinge ahelaga ühendatud järgmiste parameetritega induktiivpool: f nom = 50 Hz, U nom = 220 V, R = 0,01 Ohm, L = 0,03 H. Seda mähist läbiv vool on võrdne.

Georg Simon Ohm alustas oma uurimistööd inspireerituna Jean Baptiste Fourier' kuulsast teosest "The Analytical Theory of Heat". Selles töös kujutas Fourier kahe punkti vahelist soojusvoogu temperatuuri erinevusena ja seostas soojusvoo muutumist selle läbimisega läbi ebakorrapärase kujuga soojusisolatsioonimaterjalist takistuse. Samamoodi põhjustas Ohm elektrivoolu tekkimise potentsiaalide erinevuse tõttu.

Sellest lähtuvalt hakkas Ohm katsetama erinevate juhtmaterjalidega. Juhtivuse määramiseks ühendas ta need järjestikku ja reguleeris pikkust nii, et voolutugevus oleks kõigil juhtudel sama.

Selliste mõõtmiste jaoks oli oluline valida sama läbimõõduga juhid. Ohm, hõbeda ja kulla juhtivust mõõtes saadi tulemused, mis tänapäeva andmetel ei ole täpsed. Seega juhtis Ohmi hõbejuht vähem elektrivoolu kui kuld. Om ise selgitas seda sellega, et tema hõbejuht oli õliga kaetud ja ilmselt seetõttu ei andnud katse täpseid tulemusi.

See polnud aga ainus probleem, millega tollal sarnaste elektrikatsetega tegelenud füüsikutel probleeme oli. Suured raskused puhaste materjalide saamisel ilma lisanditeta katseteks ja raskused juhi läbimõõdu kalibreerimisel moonutasid katsetulemusi. Veelgi suurem tõrge oli see, et voolutugevus muutus katsete ajal pidevalt, kuna voolu allikaks olid vahelduvad keemilised elemendid. Sellistes tingimustes tuletas Ohm voolu logaritmilise sõltuvuse traadi takistusest.

Veidi hiljem tegi elektrokeemiale spetsialiseerunud saksa füüsik Poggendorff ettepaneku Ohmil asendada keemilised elemendid vismutist ja vasest valmistatud termopaariga. Om alustas oma katseid uuesti. Seekord kasutas ta akuna termoelektrilist seadet, mida toidab Seebecki efekt. Sellega ühendas ta järjestikku 8 sama läbimõõduga, kuid erineva pikkusega vaskjuhet. Voolu mõõtmiseks riputas Ohm metallniidi abil juhtmete kohale magnetnõela. Selle noolega paralleelselt kulgev vool nihutas selle küljele. Kui see juhtus, väänas füüsik niiti, kuni nool naasis oma algasendisse. Selle nurga järgi, mille all niit oli keeratud, võiks hinnata voolu väärtust.

Uue katse tulemusena jõudis Ohm valemini:

X = a / b + l

Siin X- traadi magnetvälja intensiivsus, l- traadi pikkus, a- püsiv allika pinge, b– ahela ülejäänud elementide takistuskonstant.

Kui pöördume selle valemi kirjeldamiseks tänapäevaste terminite poole, saame selle X- voolutugevus, A– allika EMF, b + l– vooluahela kogutakistus.

Ohmi seadus vooluringi sektsiooni jaoks

Ohmi seadus vooluringi eraldi sektsiooni kohta ütleb: voolutugevus vooluahela sektsioonis suureneb pinge kasvades ja väheneb selle lõigu takistuse kasvades.

I=U/R

Selle valemi põhjal saame otsustada, et juhi takistus sõltub potentsiaalide erinevusest. Matemaatilisest seisukohast on see õige, kuid füüsika seisukohast on see vale. See valem on rakendatav ainult takistuse arvutamiseks vooluringi eraldi sektsioonis.

Seega on juhi takistuse arvutamise valem järgmine:

R = p ⋅ l / s

Ohmi seadus tervikliku vooluringi jaoks

Erinevus täieliku vooluringi Ohmi seaduse ja vooluringi lõigu Ohmi seaduse vahel seisneb selles, et nüüd peame arvestama kahte tüüpi takistusi. See on "R" süsteemi kõigi komponentide takistus ja "r" elektromotoorjõu allika sisetakistus. Seega on valem järgmine:

I = U / R + r

Ohmi seadus vahelduvvoolu kohta

Vahelduvvool erineb alalisvoolust selle poolest, et see muutub teatud ajavahemike jooksul. Täpsemalt muudab see selle tähendust ja suunda. Ohmi seaduse rakendamiseks peate arvestama, et alalisvooluahela takistus võib erineda vahelduvvooluahela takistusest. Ja see erineb, kui vooluringis kasutatakse reaktiivvõimega komponente. Reaktiivvõime võib olla induktiivne (poolid, trafod, drosselid) või mahtuvuslik (kondensaator).

Proovime välja mõelda, milline on tegelik erinevus reaktiiv- ja aktiivtakistuse vahel vahelduvvooluahelas. Peaksite juba aru saama, et pinge ja voolu väärtus sellises vooluringis muutub aja jooksul ja jämedalt öeldes on neil lainekuju.

Kui joonistame diagrammi, kuidas need kaks väärtust aja jooksul muutuvad, saame siinuslaine. Nii pinge kui ka vool tõusevad nullist maksimumväärtuseni, siis langedes läbivad nulli ja saavutavad maksimaalse negatiivse väärtuse. Pärast seda tõusevad need uuesti läbi nulli maksimaalse väärtuseni ja nii edasi. Kui öeldakse, et vool või pinge on negatiivne, tähendab see, et see liigub vastupidises suunas.

Kogu protsess toimub teatud sagedusega. Punkti, kus pinge või voolu väärtus miinimumväärtusest maksimumväärtuseni tõusev läbib nulli, nimetatakse faasiks.

Tegelikult on see vaid eessõna. Pöördume tagasi reaktiivse ja aktiivse vastupanu juurde. Erinevus seisneb selles, et aktiivtakistusega ahelas langeb voolufaas kokku pingefaasiga. See tähendab, et nii voolu väärtus kui ka pinge väärtus saavutavad üheaegselt maksimumi ühes suunas. Sellisel juhul meie pinge, takistuse või voolu arvutamise valem ei muutu.

Kui ahel sisaldab reaktiivsust, nihkuvad voolu ja pinge faasid üksteisest ¼ perioodi võrra. See tähendab, et kui vool saavutab maksimaalse väärtuse, on pinge null ja vastupidi. Induktiivse reaktantsi rakendamisel "ületab" pingefaas voolufaasi. Mahtuvuse rakendamisel "ületab" voolufaas pingefaasi.

Valem pingelangu arvutamiseks induktiivreaktantsil:

U = I ⋅ ωL

Kus vahelduvvoolude ja pingete amplituudi väärtused on reaktiivtakistuse induktiivsus ja ω – nurksagedus (võnkefaasi ajatuletis).

Mahtuvuse pingelanguse arvutamise valem:

U = I / ω ⋅ C

KOOS- reaktiivmahtuvus.

Need kaks valemit on muutuvahelate Ohmi seaduse erijuhud.

Täielik näeb välja selline:

I=U/Z

Siin Z– Muutuva vooluahela kogutakistust nimetatakse impedantsiks.

Kohaldamisala

Ohmi seadus ei ole füüsika põhiseadus, see on lihtsalt mõne väärtuse mugav sõltuvus teistest, mis sobib peaaegu igas praktilises olukorras. Seetõttu on lihtsam loetleda olukordi, kus seadus ei pruugi töötada:

• Kui esineb laengukandjate inerts, näiteks mõnes kõrgsageduslikus elektriväljas;
• Ülijuhtides;
• Kui traat kuumeneb nii palju, et voolu-pinge karakteristik lakkab olemast lineaarne. Näiteks hõõglampides;
• Vaakum- ja gaasiraadiotorudes;
• Dioodides ja transistorides.